ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಕಾಂತೀಯ ಸೂಜಿಯಲ್ಲಿ ಪರಿಚಲನೆಯಾಗುವ ಪ್ರವಾಹಗಳ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಪ್ರಭಾವಗಳು ಒಟ್ಟಾರೆಯಾಗಿ ಸೂಜಿಯ ಮೇಲೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಸೇರಿಸುತ್ತವೆ.

2. ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮವನ್ನು ರೂಪಿಸಿ. ಅದರ ಗಣಿತದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಬರೆಯಿರಿ.

ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮ: ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹದಲ್ಲಿ ವಾಹಕದ ಒಂದು ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವು (ಈ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಇರಿಸಲಾಗಿದೆ) ಪ್ರಸ್ತುತ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಉತ್ಪನ್ನಕ್ಕೆ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ಪ್ರಮಾಣ, ವಾಹಕ ವಿಭಾಗದ ಉದ್ದ ಮತ್ತು ಬಲದ ದಿಕ್ಕಿನ ನಡುವಿನ ಕೋನದ ಸೈನ್

ಪ್ರಸ್ತುತ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್.

3. ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲವು ಪ್ರಸ್ತುತ ಮತ್ತು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಹೇಗೆ ಆಧಾರಿತವಾಗಿದೆ?

ಈ ವೆಕ್ಟರ್ ಪ್ರಮಾಣಗಳು ವೆಕ್ಟರ್‌ಗಳ ಬಲಗೈ ಟ್ರಿಪಲ್ ಅನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತವೆ.

4. ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಹೇಗೆ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ? ಎಡಗೈ ನಿಯಮವನ್ನು ರೂಪಿಸಿ.

ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಎಡಗೈ ನಿಯಮದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ನಿಮ್ಮ ಎಡ ಅಂಗೈಯನ್ನು ನೀವು ಇರಿಸಿದರೆ, ಚಾಚಿದ ಬೆರಳುಗಳು ಪ್ರವಾಹದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ರೇಖೆಗಳು ಅಂಗೈಗೆ ಅಗೆಯುತ್ತವೆ, ನಂತರ ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ಹೆಬ್ಬೆರಳು ದಿಕ್ಕನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ.

5. ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಪ್ರಮಾಣ ಎಷ್ಟು? ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಅನ್ನು ಯಾವ ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ?

ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಪ್ರಮಾಣವು ಪ್ರಸ್ತುತ ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ವಾಹಕದ ಉದ್ದದ ಉತ್ಪನ್ನಕ್ಕೆ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಗರಿಷ್ಠ ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಪ್ರವಾಹವು ಹರಿಯುವ ತಂತಿಯು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿದ್ದರೆ, ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಪ್ರಸ್ತುತ ವಾಹಕಗಳು ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದಿಂದ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ

ವೆಕ್ಟರ್ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮ

ಇಂಡಕ್ಷನ್ B ಯ ಏಕರೂಪದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಇರಿಸಲಾದ ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕವು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ ಎಂದು ಸ್ಥಾಪಿಸುತ್ತದೆ ಬಲ, ಪ್ರಮಾಣಾನುಗುಣ ಶಕ್ತಿಪ್ರಸ್ತುತ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್

dl ಮತ್ತು B ವಾಹಕಗಳು ಇರುವ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ. ದಿಕ್ಕನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಶಕ್ತಿ, ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಇರಿಸಲಾಗಿರುವ ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ, ಎಡಗೈ ನಿಯಮವು ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆ.

ಎರಡು ಅನಂತ ಸಮಾನಾಂತರ ವಾಹಕಗಳಿಗೆ ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲು, ಅದರ ಪ್ರವಾಹಗಳು ಒಂದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹರಿಯುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಈ ವಾಹಕಗಳು ದೂರದಲ್ಲಿವೆ r, ಇದು ಅವಶ್ಯಕ:

r ದೂರದಲ್ಲಿ ಒಂದು ಬಿಂದುವಿನಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ I1 ನೊಂದಿಗೆ ಅನಂತ ವಾಹಕವು ಇಂಡಕ್ಷನ್ನೊಂದಿಗೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತದೆ:

ನೇರ ಪ್ರವಾಹಕ್ಕಾಗಿ ಬಯೋಟ್-ಸಾವರ್ಟ್-ಲ್ಯಾಪ್ಲೇಸ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ:

ಈಗ, ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಮೊದಲ ಕಂಡಕ್ಟರ್ ಎರಡನೆಯದರಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವನ್ನು ನಾವು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ:

ಗಿಮ್ಲೆಟ್ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ, ಇದು ಮೊದಲ ಕಂಡಕ್ಟರ್ ಕಡೆಗೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ (ಅದೇ ರೀತಿ, ವಾಹಕಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಆಕರ್ಷಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದರ್ಥ).

ನಾವು ಏಕೀಕರಿಸುತ್ತೇವೆ, ಘಟಕದ ಉದ್ದದ ಕಂಡಕ್ಟರ್ ಅನ್ನು ಮಾತ್ರ ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ (0 ರಿಂದ 1 ರವರೆಗೆ ಎಲ್ ಅನ್ನು ಮಿತಿಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ) ಮತ್ತು ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲವನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ:

ನಾವು ಬಳಸಿದ ಸೂತ್ರದಲ್ಲಿ:

ಸದ್ಯದ ಬೆಲೆ

ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿರುವ ವಾಹಕ ಚಲನೆಯ ವೇಗ

ಆದೇಶ ಚಲನೆಯ ವೇಗ

ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲವು ಈ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಇರಿಸಲಾಗಿರುವ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿದೆ. ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಈ ಬಲದ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು. ಈ ನಿಯಮವು ವಾಹಕದ ಅನಂತ ಸಣ್ಣ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಅಪರಿಮಿತ ಬಲವನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತದೆ. ವಿವಿಧ ಆಕಾರಗಳ ವಾಹಕಗಳಿಗೆ ಈ ಕಾನೂನನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಲು ಇದು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ.

ಫಾರ್ಮುಲಾ 1 - ಆಂಪಿಯರ್ ಕಾನೂನು

ಬಿಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕವು ಇರುವ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್

Iಕಂಡಕ್ಟರ್ನಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ ಶಕ್ತಿ

dlಪ್ರವಾಹವನ್ನು ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕದ ಉದ್ದದ ಅನಂತವಾದ ಅಂಶ

ಆಲ್ಫಾಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಮತ್ತು ವಾಹಕದಲ್ಲಿನ ಪ್ರವಾಹದ ದಿಕ್ಕಿನ ನಡುವಿನ ಕೋನ

ಎಡಗೈ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ ಆಂಪಿಯರ್ನ ಬಲದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ನಿಯಮದ ಮಾತುಗಳು ಹೀಗಿವೆ. ಎಡಗೈಯನ್ನು ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯ ರೇಖೆಗಳು ಅಂಗೈಗೆ ಪ್ರವೇಶಿಸುವ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಇರಿಸಿದಾಗ, ಮತ್ತು ನಾಲ್ಕು ವಿಸ್ತೃತ ಬೆರಳುಗಳು ವಾಹಕದಲ್ಲಿನ ಪ್ರಸ್ತುತ ಚಲನೆಯ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಬಲ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಬಾಗಿದ ಹೆಬ್ಬೆರಳು ದಿಕ್ಕನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಕಂಡಕ್ಟರ್ ಅಂಶದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲದ.

ಚಿತ್ರ 1 - ಎಡಗೈ ನಿಯಮ

ಕ್ಷೇತ್ರ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಮತ್ತು ಪ್ರವಾಹದ ನಡುವಿನ ಕೋನವು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದ್ದರೆ ಎಡಗೈ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸುವಾಗ ಕೆಲವು ಸಮಸ್ಯೆಗಳು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತವೆ. ತೆರೆದ ಪಾಮ್ ಎಲ್ಲಿರಬೇಕು ಎಂಬುದನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವುದು ಕಷ್ಟ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಈ ನಿಯಮದ ಅನ್ವಯವನ್ನು ಸರಳೀಕರಿಸಲು, ನಿಮ್ಮ ಅಂಗೈಯನ್ನು ನೀವು ಇರಿಸಬಹುದು ಇದರಿಂದ ಅದು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ ಅಲ್ಲ, ಆದರೆ ಅದರ ಮಾಡ್ಯೂಲ್ ಅನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ.

ಕ್ಷೇತ್ರ ಮತ್ತು ಪ್ರವಾಹದ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯ ರೇಖೆಯ ನಡುವಿನ ಕೋನವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿದ್ದರೆ ಆಂಪಿಯರ್‌ನ ಬಲವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮದಿಂದ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಅಂದರೆ, ಕಂಡಕ್ಟರ್ ಅಂತಹ ರೇಖೆಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಇದೆ. ಮತ್ತು ಕೋನವು 90 ಡಿಗ್ರಿಗಳಾಗಿದ್ದರೆ ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲವು ಈ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗೆ ಗರಿಷ್ಠ ಸಂಭವನೀಯ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ಅಂದರೆ, ಪ್ರಸ್ತುತವು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಲೈನ್ಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಎರಡು ವಾಹಕಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವನ್ನು ನೀವು ಕಾಣಬಹುದು. ಪರಸ್ಪರ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಎರಡು ಅನಂತ ಉದ್ದದ ವಾಹಕಗಳನ್ನು ಊಹಿಸೋಣ. ಈ ವಾಹಕಗಳ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಾಹಗಳು ಹರಿಯುತ್ತವೆ. ಕಂಡಕ್ಟರ್ ಸಂಖ್ಯೆ ಎರಡರಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ ಸಂಖ್ಯೆ ಒಂದನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಾಹಕದಿಂದ ರಚಿಸಲಾದ ಕ್ಷೇತ್ರದಿಂದ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವನ್ನು ಹೀಗೆ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಬಹುದು:

ಫಾರ್ಮುಲಾ 2 - ಎರಡು ಸಮಾನಾಂತರ ವಾಹಕಗಳಿಗೆ ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲ.

ಎರಡನೇ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಂಡಕ್ಟರ್ ಸಂಖ್ಯೆ ಒಂದರಿಂದ ಪ್ರಯೋಗಿಸಲಾದ ಬಲವು ಅದೇ ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ಇದಲ್ಲದೆ, ವಾಹಕಗಳಲ್ಲಿನ ಪ್ರವಾಹಗಳು ಒಂದು ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹರಿಯುತ್ತಿದ್ದರೆ, ನಂತರ ವಾಹಕವು ಆಕರ್ಷಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿದ್ದರೆ, ಅವರು ಪರಸ್ಪರ ಹಿಮ್ಮೆಟ್ಟಿಸುತ್ತಾರೆ. ಕೆಲವು ಗೊಂದಲಗಳಿವೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಪ್ರವಾಹಗಳು ಒಂದು ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹರಿಯುತ್ತವೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ಅವರು ಹೇಗೆ ಪರಸ್ಪರ ಆಕರ್ಷಿಸಬಹುದು? ಎಲ್ಲಾ ನಂತರ, ಧ್ರುವಗಳು ಮತ್ತು ಆರೋಪಗಳು ಯಾವಾಗಲೂ ಹಿಮ್ಮೆಟ್ಟಿಸಿದವು. ಅಥವಾ ಇತರರನ್ನು ಅನುಕರಿಸುವುದು ಯೋಗ್ಯವಲ್ಲ ಎಂದು ಆಂಪರ್ ನಿರ್ಧರಿಸಿದರು ಮತ್ತು ಹೊಸದನ್ನು ತಂದರು.

ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಆಂಪಿಯರ್ ಏನನ್ನೂ ಆವಿಷ್ಕರಿಸಲಿಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ನೀವು ಅದರ ಬಗ್ಗೆ ಯೋಚಿಸಿದರೆ, ಸಮಾನಾಂತರ ವಾಹಕಗಳಿಂದ ರಚಿಸಲಾದ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳು ಪರಸ್ಪರ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ. ಮತ್ತು ಅವರು ಏಕೆ ಆಕರ್ಷಿತರಾಗಿದ್ದಾರೆ, ಪ್ರಶ್ನೆ ಇನ್ನು ಮುಂದೆ ಉದ್ಭವಿಸುವುದಿಲ್ಲ. ಕಂಡಕ್ಟರ್ ರಚಿಸಿದ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಯಾವ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ನೀವು ಬಲಗೈ ಸ್ಕ್ರೂ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಬಹುದು.

ಚಿತ್ರ 2 - ಪ್ರಸ್ತುತದೊಂದಿಗೆ ಸಮಾನಾಂತರ ವಾಹಕಗಳು

ಸಮಾನಾಂತರ ವಾಹಕಗಳು ಮತ್ತು ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಬಳಸಿ, ಒಂದು ಆಂಪಿಯರ್ನ ಘಟಕವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು. ಒಂದು ಮೀಟರ್ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಅನಂತ ಉದ್ದವಾದ ಸಮಾನಾಂತರ ವಾಹಕಗಳ ಮೂಲಕ ಒಂದು ಆಂಪಿಯರ್ನ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಪ್ರವಾಹಗಳು ಹರಿಯುತ್ತಿದ್ದರೆ, ಅವುಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಬಲವು ಪ್ರತಿ ಮೀಟರ್ ಉದ್ದಕ್ಕೆ 2 * 10-7 ನ್ಯೂಟನ್ ಆಗಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಒಂದು ಆಂಪಿಯರ್ ಯಾವುದಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ನಾವು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಬಹುದು.

ಹಾರ್ಸ್‌ಶೂ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ನಿಂದ ರಚಿಸಲಾದ ಸ್ಥಿರ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಹೇಗೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಈ ವೀಡಿಯೊ ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕದ ಪಾತ್ರವನ್ನು ಅಲ್ಯೂಮಿನಿಯಂ ಸಿಲಿಂಡರ್ ನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಸಿಲಿಂಡರ್ ತಾಮ್ರದ ಬಾರ್ಗಳ ಮೇಲೆ ನಿಂತಿದೆ, ಅದರ ಮೂಲಕ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹವನ್ನು ಸರಬರಾಜು ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ. ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ-ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವನ್ನು ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ ಕ್ರಿಯೆಯ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಎಡಗೈ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಆಂಪಿಯರ್ ಕಾನೂನುಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಅದರಲ್ಲಿ ಇರಿಸಲಾದ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಬಲವನ್ನು ಸಹ ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲ.

ಕಾನೂನಿನ ಹೇಳಿಕೆ: ಏಕರೂಪದ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಇರಿಸಲಾದ ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವು ವಾಹಕದ ಉದ್ದ, ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್, ಪ್ರಸ್ತುತ ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ ಮತ್ತು ವಾಹಕದ ನಡುವಿನ ಕೋನದ ಸೈನ್ಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ..

ವಾಹಕದ ಗಾತ್ರವು ಅನಿಯಂತ್ರಿತವಾಗಿದ್ದರೆ ಮತ್ತು ಕ್ಷೇತ್ರವು ಏಕರೂಪವಾಗಿಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ಸೂತ್ರವು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತಿರುತ್ತದೆ:

ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಎಡಗೈ ನಿಯಮದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಎಡಗೈ ನಿಯಮ: ನಿಮ್ಮ ಎಡಗೈಯನ್ನು ನೀವು ಇರಿಸಿದರೆ, ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ಲಂಬವಾದ ಅಂಶವು ಅಂಗೈಗೆ ಪ್ರವೇಶಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ನಾಲ್ಕು ಬೆರಳುಗಳನ್ನು ವಾಹಕದಲ್ಲಿನ ಪ್ರವಾಹದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ವಿಸ್ತರಿಸಿದರೆ, ನಂತರ 90 ಅನ್ನು ಹಿಂದಕ್ಕೆ ಹೊಂದಿಸಿ° ಹೆಬ್ಬೆರಳು ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ.

ಚಾಲನಾ ಉಸ್ತುವಾರಿ ಸಂಸದ. ಚಲಿಸುವ ಚಾರ್ಜ್‌ನಲ್ಲಿ MF ನ ಪರಿಣಾಮ. ಆಂಪಿಯರ್ ಮತ್ತು ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಪಡೆಗಳು.

ಪ್ರಸ್ತುತವನ್ನು ಸಾಗಿಸುವ ಯಾವುದೇ ಕಂಡಕ್ಟರ್ ಸುತ್ತಮುತ್ತಲಿನ ಜಾಗದಲ್ಲಿ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹವು ವಿದ್ಯುದಾವೇಶಗಳ ಆದೇಶದ ಚಲನೆಯಾಗಿದೆ. ಇದರರ್ಥ ನಿರ್ವಾತ ಅಥವಾ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಯಾವುದೇ ಚಾರ್ಜ್ ತನ್ನ ಸುತ್ತಲೂ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ ಎಂದು ನಾವು ಊಹಿಸಬಹುದು. ಹಲವಾರು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಡೇಟಾವನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯೀಕರಿಸಿದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಸ್ಥಿರವಾದ ಸಾಪೇಕ್ಷವಲ್ಲದ ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ಚಲಿಸುವ ಪಾಯಿಂಟ್ ಚಾರ್ಜ್ Q ನ ಕ್ಷೇತ್ರ B ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಕಾನೂನನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಯಿತು. ಈ ಕಾನೂನನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನೀಡಲಾಗಿದೆ

(1)

ಇಲ್ಲಿ r ಎಂಬುದು ಚಾರ್ಜ್ Q ನಿಂದ ವೀಕ್ಷಣಾ ಬಿಂದು M (Fig. 1) ಗೆ ಎಳೆಯಲಾದ ತ್ರಿಜ್ಯದ ವೆಕ್ಟರ್ ಆಗಿದೆ. (1) ಪ್ರಕಾರ, ವೆಕ್ಟರ್ ಬಿ ಅನ್ನು ವೆಕ್ಟರ್‌ಗಳು ವಿ ಮತ್ತು ಆರ್ ಇರುವ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ಅದರ ದಿಕ್ಕು ಬಲ ಸ್ಕ್ರೂನ ಅನುವಾದ ಚಲನೆಯ ದಿಕ್ಕಿನೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ ಅದು v ನಿಂದ r ಗೆ ತಿರುಗುತ್ತದೆ.

ಚಿತ್ರ.1

ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ (1) ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಗುತ್ತದೆ

(2)

ಇಲ್ಲಿ α ವೆಕ್ಟರ್ v ಮತ್ತು r ನಡುವಿನ ಕೋನವಾಗಿದೆ. ಬಯೋಟ್-ಸಾವರ್ಟ್-ಲ್ಯಾಪ್ಲೇಸ್ ಕಾನೂನು ಮತ್ತು (1) ಅನ್ನು ಹೋಲಿಸಿದಾಗ, ಚಲಿಸುವ ಚಾರ್ಜ್ ಅದರ ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ ಅಂಶಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ನಾವು ನೋಡುತ್ತೇವೆ: Idl = Qv

ಚಲಿಸುವ ಚಾರ್ಜ್‌ನಲ್ಲಿ MF ನ ಪರಿಣಾಮ.

ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕಗಳ ಮೇಲೆ ಮಾತ್ರ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಅನುಭವದಿಂದ ತಿಳಿದಿದೆ, ಆದರೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ವೈಯಕ್ತಿಕ ಶುಲ್ಕಗಳು. V ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ಕಾಂತಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ವಿದ್ಯುದಾವೇಶ Q ಯ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವನ್ನು ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಬಲ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದನ್ನು ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಿಂದ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ: F = Q ಇಲ್ಲಿ B ಎಂಬುದು ಚಾರ್ಜ್ ಚಲಿಸುವ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಆಗಿದೆ.

ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಬಲದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ನಾವು ಎಡಗೈಯ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸುತ್ತೇವೆ: ಎಡಗೈಯ ಅಂಗೈಯು ವೆಕ್ಟರ್ B ಅನ್ನು ಪ್ರವೇಶಿಸುವಂತೆ ಇರಿಸಿದರೆ ಮತ್ತು ನಾಲ್ಕು ವಿಸ್ತೃತ ಬೆರಳುಗಳನ್ನು ವೆಕ್ಟರ್ v ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ (Q>0 ದಿಕ್ಕುಗಳಿಗೆ I ಮತ್ತು v ಕಾಕತಾಳೀಯವಾಗಿದೆ, Q Fig. 1 ಗಾಗಿ ವೆಕ್ಟರ್‌ಗಳ ಪರಸ್ಪರ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ v, B (ಕ್ಷೇತ್ರವು ನಮ್ಮ ಕಡೆಗೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ, ಚುಕ್ಕೆಗಳಿಂದ ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ) ಮತ್ತು F ಧನಾತ್ಮಕ ಆವೇಶಕ್ಕಾಗಿ. ಚಾರ್ಜ್ ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗಿದ್ದರೆ, ನಂತರ ಬಲ ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.

ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಬಲದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್, ಈಗಾಗಲೇ ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ F = QvB ಪಾಪ a; ಇಲ್ಲಿ α ಎಂಬುದು v ಮತ್ತು B ನಡುವಿನ ಕೋನವಾಗಿದೆ.

ಸ್ಥಾಯಿ ವಿದ್ಯುದಾವೇಶದ ಮೇಲೆ MF ಯಾವುದೇ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುವುದಿಲ್ಲ. ಇದು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ವಿದ್ಯುತ್ ಒಂದಕ್ಕಿಂತ ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಭಿನ್ನವಾಗಿಸುತ್ತದೆ. ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಅದರಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಶುಲ್ಕಗಳ ಮೇಲೆ ಮಾತ್ರ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.

ಚಾರ್ಜ್‌ನಲ್ಲಿ ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಬಲದ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ತಿಳಿದುಕೊಂಡು, ವೆಕ್ಟರ್ B ಯ ಪರಿಮಾಣ ಮತ್ತು ದಿಕ್ಕನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು ಮತ್ತು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ B ಅನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲು ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಬಲದ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಬಹುದು.

ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಬಲವು ಯಾವಾಗಲೂ ಚಾರ್ಜ್ಡ್ ಕಣದ ಚಲನೆಯ ವೇಗಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ಈ ಬಲವು ಅದರ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಅನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸದೆ ಈ ವೇಗದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಮಾತ್ರ ಬದಲಾಯಿಸಬಹುದು. ಇದರರ್ಥ ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಬಲವು ಯಾವುದೇ ಕೆಲಸವನ್ನು ಮಾಡುವುದಿಲ್ಲ.

ಚಲಿಸುವ ವಿದ್ಯುತ್ ಚಾರ್ಜ್, ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಬಿ ಜೊತೆಗೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದೊಂದಿಗೆ, ಇ ತೀವ್ರತೆಯಿರುವ ವಿದ್ಯುತ್ ಕ್ಷೇತ್ರದಿಂದ ಸಹ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿದರೆ, ಚಾರ್ಜ್‌ಗೆ ಅನ್ವಯಿಸುವ ಒಟ್ಟು ಫಲಿತಾಂಶದ ಶಕ್ತಿ ಎಫ್, ಬಲಗಳ ವೆಕ್ಟರ್ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ - ವಿದ್ಯುತ್ ಕ್ಷೇತ್ರದಿಂದ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲ, ಮತ್ತು ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಪಡೆಗಳು: F = QE + Q

ಆಂಪಿಯರ್ ಮತ್ತು ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಪಡೆಗಳು.

ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ-ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವನ್ನು ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಏಕರೂಪದ ಕಾಂತಕ್ಷೇತ್ರದ ಬಲವು ಪ್ರಸ್ತುತ ಶಕ್ತಿ, ವಾಹಕದ ಉದ್ದ, ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ಪ್ರಮಾಣ ಮತ್ತು ಕಾಂತಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ ಮತ್ತು ಕಾಂತಕ್ಷೇತ್ರದ ನಡುವಿನ ಕೋನದ ಸೈನ್‌ಗೆ ನೇರವಾಗಿ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಕಂಡಕ್ಟರ್:

ಎಫ್ = ಬಿ.ಐ.ಎಲ್. ಪಾಪ α - ಆಂಪಿಯರ್ ಕಾನೂನು.

ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಚಾರ್ಜ್ಡ್ ಚಲಿಸುವ ಕಣದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವನ್ನು ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಬಲ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ:

ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯ ವಿದ್ಯಮಾನ. ಫ್ಯಾರಡೆ ಕಾನೂನು. ಚಲಿಸುವ ವಾಹಕಗಳಲ್ಲಿ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಇಎಮ್ಎಫ್. ಸ್ವಯಂ ಪ್ರೇರಣೆ.

ಫ್ಯಾರಡೆಯು ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕದ ಸುತ್ತಲೂ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವಿದ್ದರೆ, ಇದಕ್ಕೆ ವಿರುದ್ಧವಾದ ವಿದ್ಯಮಾನವು ಸಹ ಸಂಭವಿಸಬಹುದು ಎಂದು ನಿರೀಕ್ಷಿಸುವುದು ಸಹಜ - ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹದ ಹೊರಹೊಮ್ಮುವಿಕೆ. ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ 1831 ರಲ್ಲಿ, ಫ್ಯಾರಡೆ ಅವರು ಹೊಸ ವಿದ್ಯಮಾನದ ಆವಿಷ್ಕಾರವನ್ನು ವರದಿ ಮಾಡಿದ ಲೇಖನವನ್ನು ಪ್ರಕಟಿಸಿದರು - ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯ ವಿದ್ಯಮಾನ.

ಫ್ಯಾರಡೆಯ ಪ್ರಯೋಗಗಳು ಅತ್ಯಂತ ಸರಳವಾಗಿದ್ದವು. ಅವರು ಗಾಲ್ವನೋಮೀಟರ್ G ಅನ್ನು ಸುರುಳಿ L ನ ತುದಿಗಳಿಗೆ ಸಂಪರ್ಕಿಸಿದರು ಮತ್ತು ಅದರ ಹತ್ತಿರ ಒಂದು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಅನ್ನು ತಂದರು. ಗ್ಯಾಲ್ವನೋಮೀಟರ್ ಸೂಜಿ ತಿರುಗಿತು, ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತದ ನೋಟವನ್ನು ದಾಖಲಿಸುತ್ತದೆ. ಅಯಸ್ಕಾಂತವು ಚಲಿಸುವಾಗ ಪ್ರವಾಹವು ಹರಿಯಿತು. ಆಯಸ್ಕಾಂತವು ಸುರುಳಿಯಿಂದ ದೂರ ಹೋದಾಗ, ಗ್ಯಾಲ್ವನೋಮೀಟರ್ ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತದ ನೋಟವನ್ನು ಗಮನಿಸಿತು. ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಅನ್ನು ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ಸುರುಳಿ ಅಥವಾ ಮುಚ್ಚಿದ ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ಲೂಪ್ನಿಂದ ಬದಲಾಯಿಸಿದರೆ ಇದೇ ರೀತಿಯ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಚಲಿಸುವ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಅಥವಾ ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕವು ಸುರುಳಿ L ಮೂಲಕ ಪರ್ಯಾಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತದೆ. ಅವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿದ್ದರೆ, ಅವರು ರಚಿಸುವ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪರ್ಯಾಯ ಪ್ರವಾಹವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಾಹಕವನ್ನು ಮುಚ್ಚಿದ ಲೂಪ್ ಬಳಿ ಇರಿಸಿದರೆ, ನಂತರ ಮುಚ್ಚಿದ ಲೂಪ್ನಲ್ಲಿ ಪ್ರವಾಹವು ಸಹ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ದತ್ತಾಂಶದ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಈ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನಿಂದ ಸೀಮಿತವಾದ ಪ್ರದೇಶದ ಮೂಲಕ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಬದಲಾದಾಗ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ಗಳನ್ನು ನಡೆಸುವಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಎಂದು ಫ್ಯಾರಡೆ ಸ್ಥಾಪಿಸಿದರು.

ಈ ಪ್ರವಾಹವನ್ನು ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಯಿತು. ಫ್ಯಾರಡೆಯ ಆವಿಷ್ಕಾರವನ್ನು ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯ ವಿದ್ಯಮಾನ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಯಿತು ಮತ್ತು ನಂತರ ವಿದ್ಯುತ್ ಮೋಟರ್‌ಗಳು, ಜನರೇಟರ್‌ಗಳು, ಟ್ರಾನ್ಸ್‌ಫಾರ್ಮರ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ಅಂತಹುದೇ ಸಾಧನಗಳ ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಗೆ ಆಧಾರವಾಯಿತು.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನಿಂದ ಸುತ್ತುವರಿದ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೂಲಕ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಬದಲಾದರೆ, ನಂತರ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನಲ್ಲಿ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹವು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ. ವಾಹಕದಲ್ಲಿನ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹವು ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಉದ್ಭವಿಸಬಹುದು ಎಂದು ತಿಳಿದಿದೆ, ಅಂದರೆ. ಇಎಮ್ಎಫ್ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಪ್ರಚೋದಿತ ಪ್ರವಾಹದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಇಎಮ್ಎಫ್ ಅನ್ನು ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಇಂಡಕ್ಷನ್ εi ನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಮೋಟಿವ್ ಫೋರ್ಸ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಇ.ಎಂ.ಎಫ್. ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನಲ್ಲಿನ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯು ಈ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನಿಂದ ಸೀಮಿತವಾದ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೂಲಕ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಫ್ಲಕ್ಸ್ Фm ನ ಬದಲಾವಣೆಯ ದರಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ಇಲ್ಲಿ k ಎಂಬುದು ಅನುಪಾತದ ಗುಣಾಂಕವಾಗಿದೆ. ಈ ಇ.ಎಂ.ಎಫ್. ಕಾಂತೀಯ ಹರಿವಿನ ಬದಲಾವಣೆಗೆ ಕಾರಣವಾದದ್ದನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ - ಸ್ಥಿರ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಅನ್ನು ಚಲಿಸುವ ಮೂಲಕ ಅಥವಾ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುವ ಮೂಲಕ.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಕರೆಂಟ್‌ನ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಲೆನ್ಜ್ ನಿಯಮದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ಮುಚ್ಚಿದ ವಾಹಕ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್‌ನಿಂದ ಸುತ್ತುವರಿದ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೂಲಕ ಕಾಂತೀಯ ಹರಿವಿನ ಯಾವುದೇ ಬದಲಾವಣೆಗೆ, ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಪ್ರವಾಹವು ನಂತರದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ, ಅದರ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ಪ್ರತಿರೋಧಿಸುತ್ತದೆ. ಕಾಂತೀಯ ಹರಿವು.

ಫ್ಯಾರಡೆ ನಿಯಮ ಮತ್ತು ಲೆನ್ಜ್ ನಿಯಮದ ಸಾಮಾನ್ಯೀಕರಣವು ಫ್ಯಾರಡೆ-ಲೆನ್ಜ್ ನಿಯಮವಾಗಿದೆ: ಮುಚ್ಚಿದ ವಾಹಕ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್‌ನಲ್ಲಿನ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯ ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಮೋಟಿವ್ ಬಲವು ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್‌ನಿಂದ ಸುತ್ತುವರಿದ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೂಲಕ ಕಾಂತೀಯ ಹರಿವಿನ ಬದಲಾವಣೆಯ ದರಕ್ಕೆ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ಈ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯ ಮೂಲ ನಿಯಮವನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ.

1 Wb / s ನ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಫ್ಲಕ್ಸ್ನ ಬದಲಾವಣೆಯ ದರದಲ್ಲಿ, ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನಲ್ಲಿ ಇಎಮ್ಎಫ್ ಅನ್ನು ಪ್ರೇರೇಪಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. 1 ವಿ ನಲ್ಲಿ.

ಇಎಮ್ಎಫ್ ಪ್ರೇರಿತವಾದ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಒಂದನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರಬಾರದು, ಆದರೆ ಎನ್ ತಿರುವುಗಳು, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಇದು ಸೊಲೆನಾಯ್ಡ್ ಆಗಿದೆ. ಒಂದು ಸೊಲೆನಾಯ್ಡ್ ಒಂದು ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ಸುರುಳಿಯಾಗಿದ್ದು, ಇದು ದೊಡ್ಡ ಸಂಖ್ಯೆಯ ತಿರುವುಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ. ಸೊಲೆನಾಯ್ಡ್‌ನಲ್ಲಿನ ತಿರುವುಗಳು ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಸಂಪರ್ಕಗೊಂಡಿರುವುದರಿಂದ, ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ εi ಪ್ರತಿ ತಿರುವುಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರತ್ಯೇಕವಾಗಿ ಪ್ರೇರಿತವಾದ ಇಎಮ್‌ಎಫ್‌ನ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ಜರ್ಮನಿಯ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರಜ್ಞ ಜಿ. ಹೆಲ್ಮ್‌ಹೋಲ್ಟ್ಜ್ ಫ್ಯಾರಡೆ-ಲೆನ್ಜ್ ನಿಯಮವು ಶಕ್ತಿಯ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯ ನಿಯಮದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಸಾಬೀತುಪಡಿಸಿದರು. ಮುಚ್ಚಿದ ವಾಹಕ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಏಕರೂಪವಲ್ಲದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿರಲಿ. ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನಲ್ಲಿ ಪ್ರವಾಹ I ಹರಿಯುತ್ತಿದ್ದರೆ, ಆಂಪಿಯರ್ನ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಸಡಿಲವಾದ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಚಲಿಸಲು ಪ್ರಾರಂಭವಾಗುತ್ತದೆ. dt ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯನ್ನು ಚಲಿಸುವಾಗ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕೆಲಸ dA ನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ

dA = IdФm,

ಅಲ್ಲಿ dФm ಎನ್ನುವುದು ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಪ್ರದೇಶದ ಮೂಲಕ ಕಾಂತೀಯ ಹರಿವಿನ ಬದಲಾವಣೆಯಾಗಿದೆ dt. ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರತಿರೋಧ R ಅನ್ನು ಜಯಿಸಲು ಸಮಯ dt ನಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತದಿಂದ ಮಾಡಿದ ಕೆಲಸವು I2Rdt ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ ಮೂಲದ ಒಟ್ಟು ಕೆಲಸವು εIdt ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಶಕ್ತಿಯ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ, ಪ್ರಸ್ತುತ ಮೂಲದ ಕೆಲಸವನ್ನು ಎರಡು ಹೆಸರಿಸಲಾದ ಕೃತಿಗಳ ಮೇಲೆ ಖರ್ಚು ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ.

εIdt = IdФm + I2Rdt.

ಸಮಾನತೆಯ ಎರಡೂ ಬದಿಗಳನ್ನು Idt ನಿಂದ ಭಾಗಿಸಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಬದಲಾದಾಗ, ಇಂಡಕ್ಷನ್ನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಮೋಟಿವ್ ಬಲವು ಎರಡನೆಯದರಲ್ಲಿ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ.

ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಕಂಪನಗಳು. ಆಸಿಲೇಟರಿ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್.

ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಆಂದೋಲನಗಳು ಇಂಡಕ್ಟನ್ಸ್, ರೆಸಿಸ್ಟೆನ್ಸ್, ಇಎಮ್ಎಫ್, ಚಾರ್ಜ್, ಕರೆಂಟ್ ಮುಂತಾದ ಪ್ರಮಾಣಗಳ ಆಂದೋಲನಗಳಾಗಿವೆ.

ಒಂದು ಆಸಿಲೇಟಿಂಗ್ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಒಂದು ವಿದ್ಯುತ್ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಆಗಿದ್ದು ಅದು ಕೆಪಾಸಿಟರ್, ಕಾಯಿಲ್ ಮತ್ತು ರೆಸಿಸ್ಟರ್ ಅನ್ನು ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಸಂಪರ್ಕಿಸುತ್ತದೆ. ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಕೆಪಾಸಿಟರ್ ಪ್ಲೇಟ್‌ನಲ್ಲಿನ ವಿದ್ಯುದಾವೇಶದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ಭೇದಾತ್ಮಕ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ:

ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳು ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು.

ಆಸಿಲೇಟರಿ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನಲ್ಲಿ, ಕೆಪಾಸಿಟರ್ನ ವಿದ್ಯುತ್ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಸುರುಳಿಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಯಾಗಿ. ಬಾಹ್ಯ ಮೂಲದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಪ್ರತಿರೋಧದಿಂದಾಗಿ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್‌ನಲ್ಲಿನ ಶಕ್ತಿಯ ನಷ್ಟವನ್ನು ಕೆಲವು ಸಮಯಗಳಲ್ಲಿ ನಾವು ಸರಿದೂಗಿಸಿದರೆ, ನಾವು ಆಂಟೆನಾ ಮೂಲಕ ಸುತ್ತಮುತ್ತಲಿನ ಜಾಗಕ್ಕೆ ಹೊರಸೂಸುವ ಅಡೆತಡೆಯಿಲ್ಲದ ವಿದ್ಯುತ್ ಆಂದೋಲನಗಳನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ.

ಸುತ್ತಮುತ್ತಲಿನ ಜಾಗದಲ್ಲಿ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಆಂದೋಲನಗಳ ಪ್ರಸರಣದ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆ, ವಿದ್ಯುತ್ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳ ಬಲದಲ್ಲಿನ ಆವರ್ತಕ ಬದಲಾವಣೆಗಳನ್ನು ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ತರಂಗ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳು 105 ರಿಂದ 10 ಮೀ ವರೆಗೆ ವ್ಯಾಪಕ ಶ್ರೇಣಿಯ ತರಂಗಾಂತರಗಳನ್ನು ಮತ್ತು 104 ರಿಂದ 1024 Hz ವರೆಗಿನ ಆವರ್ತನಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಹೆಸರಿನಿಂದ, ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ತರಂಗಗಳನ್ನು ರೇಡಿಯೋ ತರಂಗಗಳು, ಅತಿಗೆಂಪು, ಗೋಚರ ಮತ್ತು ನೇರಳಾತೀತ ವಿಕಿರಣ, ಕ್ಷ-ಕಿರಣಗಳು ಮತ್ತು -ವಿಕಿರಣಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ. ತರಂಗಾಂತರ ಅಥವಾ ಆವರ್ತನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ, ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ತರಂಗಗಳ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ, ಇದು ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಹೊಸ ಗುಣಮಟ್ಟಕ್ಕೆ ಪರಿವರ್ತಿಸುವ ಆಡುಭಾಷೆಯ-ವಸ್ತುಶಾಸ್ತ್ರದ ನಿಯಮಕ್ಕೆ ಮನವರಿಕೆ ಮಾಡುವ ಪುರಾವೆಯಾಗಿದೆ.

ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ವಸ್ತುವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿ, ಆವೇಗ, ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ, ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ: ವೇಗ C ಯೊಂದಿಗೆ ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ: V=, ಅಲ್ಲಿ = 8.85;

ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ವಾಲ್ಯೂಮೆಟ್ರಿಕ್ ಶಕ್ತಿ ಸಾಂದ್ರತೆ. ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಬಳಕೆ ಬಹಳ ವಿಶಾಲವಾಗಿದೆ. ಇವುಗಳು ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳು ಮತ್ತು ಸಂವಹನ ಸಾಧನಗಳು, ರೇಡಿಯೋ ಪ್ರಸಾರ, ದೂರದರ್ಶನ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನಿಕ್ ಕಂಪ್ಯೂಟರ್ ತಂತ್ರಜ್ಞಾನ, ವಿವಿಧ ಉದ್ದೇಶಗಳಿಗಾಗಿ ನಿಯಂತ್ರಣ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳು, ಅಳತೆ ಮತ್ತು ವೈದ್ಯಕೀಯ ಉಪಕರಣಗಳು, ಮನೆಯ ವಿದ್ಯುತ್ ಮತ್ತು ರೇಡಿಯೋ ಉಪಕರಣಗಳು ಮತ್ತು ಇತರರು, ಅಂದರೆ. ಅದು ಇಲ್ಲದೆ ಆಧುನಿಕ ಸಮಾಜವನ್ನು ಕಲ್ಪಿಸಿಕೊಳ್ಳುವುದು ಅಸಾಧ್ಯ.

ಶಕ್ತಿಯುತವಾದ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿಕಿರಣವು ಜನರ ಆರೋಗ್ಯದ ಮೇಲೆ ಹೇಗೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ ಎಂಬುದರ ಕುರಿತು ಯಾವುದೇ ನಿಖರವಾದ ವೈಜ್ಞಾನಿಕ ಮಾಹಿತಿಯಿಲ್ಲ, ಕೇವಲ ದೃಢೀಕರಿಸದ ಊಹೆಗಳಿವೆ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ, ಅಸ್ವಾಭಾವಿಕ ಎಲ್ಲವೂ ವಿನಾಶಕಾರಿ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಬೀರುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಆಧಾರರಹಿತ ಭಯಗಳಿಲ್ಲ. ನೇರಳಾತೀತ, ಕ್ಷ-ಕಿರಣ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚಿನ ತೀವ್ರತೆಯ ವಿಕಿರಣವು ಅನೇಕ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಎಲ್ಲಾ ಜೀವಿಗಳಿಗೆ ನಿಜವಾದ ಹಾನಿಯನ್ನುಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ ಎಂದು ಸಾಬೀತಾಗಿದೆ.

ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನ. ನಾಗರಿಕ ಕಾನೂನು ಕಾನೂನುಗಳು.

ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ (ಕಿರಣ) ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನವು ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣದ ಆದರ್ಶೀಕರಿಸಿದ ಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಬಳಸುತ್ತದೆ - ಒಂದು ಏಕರೂಪದ ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ಆಯತಾಕಾರದ ಬೆಳಕಿನಲ್ಲಿ ಹರಡುವ ಅನಂತ ತೆಳುವಾದ ಕಿರಣ, ಹಾಗೆಯೇ ಎಲ್ಲಾ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿಯೂ ಏಕರೂಪವಾಗಿ ಹೊಳೆಯುವ ವಿಕಿರಣದ ಬಿಂದು ಮೂಲದ ಕಲ್ಪನೆ. λ - ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗಾಂತರ, - ವಿಶಿಷ್ಟ ಗಾತ್ರ

ಅಲೆಯ ಹಾದಿಯಲ್ಲಿರುವ ವಸ್ತು. ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನವು ತರಂಗ ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನದ ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸುವ ಪ್ರಕರಣವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಅದರ ತತ್ವಗಳು ಈ ಕೆಳಗಿನ ಷರತ್ತುಗಳಿಗೆ ಒಳಪಟ್ಟಿರುತ್ತವೆ:

ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನವು ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳ ಸ್ವಾತಂತ್ರ್ಯದ ತತ್ವವನ್ನು ಆಧರಿಸಿದೆ: ಚಲಿಸುವಾಗ ಕಿರಣಗಳು ಪರಸ್ಪರ ತೊಂದರೆಯಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಕಿರಣಗಳ ಚಲನೆಗಳು ಪ್ರತಿಯೊಂದೂ ಪರಸ್ಪರ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿ ಹರಡುವುದನ್ನು ತಡೆಯುವುದಿಲ್ಲ.

ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನದಲ್ಲಿನ ಅನೇಕ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಸಮಸ್ಯೆಗಳಿಗೆ, ಒಬ್ಬರು ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಸರಣವನ್ನು ರೆಕ್ಟಿಲಿನೀಯರ್ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳ ಪಥದ ಜ್ಯಾಮಿತಿಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಲು ಚಿತ್ರವು ಬರುತ್ತದೆ.

ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನದ ಮೂಲ ನಿಯಮಗಳು.

ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಡೇಟಾದಿಂದ ಅನುಸರಿಸುವ ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನದ ಮೂಲ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ನಾವು ಪಟ್ಟಿ ಮಾಡೋಣ:

1) ನೇರ-ರೇಖೆಯ ಪ್ರಸರಣ.

2) ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳ ಸ್ವಾತಂತ್ರ್ಯದ ನಿಯಮ, ಅಂದರೆ, ಎರಡು ಕಿರಣಗಳು, ಛೇದಕ, ಪರಸ್ಪರ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾಡುವುದಿಲ್ಲ. ಈ ನಿಯಮವು ತರಂಗ ಸಿದ್ಧಾಂತದೊಂದಿಗೆ ಉತ್ತಮವಾಗಿ ಒಪ್ಪುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಕಣಗಳು ತಾತ್ವಿಕವಾಗಿ ಪರಸ್ಪರ ಘರ್ಷಿಸಬಹುದು.

3) ಪ್ರತಿಬಿಂಬದ ನಿಯಮ. ಘಟನೆಯ ಕಿರಣ, ಪ್ರತಿಫಲಿತ ಕಿರಣ ಮತ್ತು ಇಂಟರ್ಫೇಸ್‌ಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ, ಕಿರಣದ ಘಟನೆಯ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಪುನರ್ನಿರ್ಮಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ, ಅದೇ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಇರುತ್ತದೆ, ಇದನ್ನು ಘಟನೆಯ ಸಮತಲ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ; ಘಟನೆಯ ಕೋನವು ಕೋನಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ

ಪ್ರತಿಫಲನಗಳು.

4) ಬೆಳಕಿನ ವಕ್ರೀಭವನದ ನಿಯಮ.

ವಕ್ರೀಭವನದ ನಿಯಮ: ಘಟನೆಯ ಕಿರಣ, ವಕ್ರೀಭವನದ ಕಿರಣ ಮತ್ತು ಇಂಟರ್ಫೇಸ್‌ಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ, ಕಿರಣದ ಘಟನೆಯ ಬಿಂದುವಿನಿಂದ ಪುನರ್ನಿರ್ಮಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ, ಅದೇ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಇರುತ್ತದೆ - ಘಟನೆಯ ಸಮತಲ. ಪ್ರತಿಬಿಂಬದ ಕೋನದ ಸೈನ್‌ಗೆ ಘಟನೆಯ ಕೋನದ ಸೈನ ಅನುಪಾತವು ಎರಡೂ ಮಾಧ್ಯಮಗಳಲ್ಲಿನ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಸಿನ್ i1/ sin i2 = n2/n1 = n21

ಮೊದಲ ಮಾಧ್ಯಮಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಎರಡನೇ ಮಾಧ್ಯಮದ ಸಾಪೇಕ್ಷ ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಸೂಚ್ಯಂಕ ಎಲ್ಲಿದೆ. n21

ವಸ್ತು 1 ಶೂನ್ಯತೆ, ನಿರ್ವಾತವಾಗಿದ್ದರೆ, ನಂತರ n12 → n2 ಎಂಬುದು ವಸ್ತುವಿನ ಸಂಪೂರ್ಣ ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಸೂಚ್ಯಂಕವಾಗಿದೆ 2. ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಈ ಸಮಾನತೆಯಲ್ಲಿ n12 = n2 / n1 ಎರಡು ಪದಾರ್ಥಗಳ ಸಾಪೇಕ್ಷ ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಸೂಚ್ಯಂಕ ಎಂದು ಸುಲಭವಾಗಿ ತೋರಿಸಬಹುದು (ಉದಾಹರಣೆಗೆ , 1 ಗಾಳಿ, 2 ಗಾಜು) , ಮತ್ತು ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಸಂಪೂರ್ಣ ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಸೂಚ್ಯಂಕಗಳ ಅನುಪಾತವಿದೆ.

5) ಬೆಳಕಿನ ಹಿಮ್ಮುಖತೆಯ ನಿಯಮ (ಇದನ್ನು ಕಾನೂನು 4 ರಿಂದ ಪಡೆಯಬಹುದು). ನೀವು ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕನ್ನು ಕಳುಹಿಸಿದರೆ, ಅದು ಅದೇ ಮಾರ್ಗವನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ.

ಕಾನೂನಿನಿಂದ 4) ಇದು n2 > n1 ಆಗಿದ್ದರೆ, ನಂತರ Sin i1 > Sin i2 ಎಂದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಈಗ ನಾವು n2 ಅನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ< n1 , то есть свет из стекла, например, выходит в воздух, и мы постепенно увеличиваем угол i1.

ಈ ಕೋನ (i1) pr ನ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ತಲುಪಿದಾಗ, i2 ಕೋನವು π /2 (ರೇ 5) ಗೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ನಾವು ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳಬಹುದು. ನಂತರ ಸಿನ್ i2 = 1 ಮತ್ತು n1 ಸಿನ್ (i1) pr = n2 . ಆದ್ದರಿಂದ ಪಾಪ

ಆಂಪಿಯರ್ ಪವರ್ ಎಂದರೇನು

1820 ರಲ್ಲಿ, ಮಹೋನ್ನತ ಫ್ರೆಂಚ್ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರಜ್ಞ ಆಂಡ್ರೆ ಮೇರಿ ಆಂಪಿಯರ್ (ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹದ ಮಾಪನದ ಘಟಕಕ್ಕೆ ಅವನ ಹೆಸರನ್ನು ಇಡಲಾಗಿದೆ) ಎಲ್ಲಾ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕಲ್ ಎಂಜಿನಿಯರಿಂಗ್‌ನ ಮೂಲಭೂತ ಕಾನೂನುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು ರೂಪಿಸಿದರು. ತರುವಾಯ, ಈ ಕಾನೂನಿಗೆ ಆಂಪಿಯರ್ ಪವರ್ ಎಂಬ ಹೆಸರನ್ನು ನೀಡಲಾಯಿತು.

ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹವು ವಾಹಕದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋದಾಗ, ಅದರ ಸುತ್ತಲೂ ತನ್ನದೇ ಆದ (ದ್ವಿತೀಯ) ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ, ಅದರ ಒತ್ತಡದ ರೇಖೆಗಳು ಒಂದು ರೀತಿಯ ತಿರುಗುವ ಶೆಲ್ ಅನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತವೆ. ಈ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ರೇಖೆಗಳ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಬಲಗೈ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ (ಎರಡನೆಯ ಹೆಸರು "ಗಿಮ್ಲೆಟ್ ನಿಯಮ"): ನಾವು ವಾಹಕವನ್ನು ನಮ್ಮ ಬಲಗೈಯಿಂದ ಮಾನಸಿಕವಾಗಿ ಹಿಡಿಯುತ್ತೇವೆ ಇದರಿಂದ ಚಾರ್ಜ್ಡ್ ಕಣಗಳ ಹರಿವು ಸೂಚಿಸಿದ ದಿಕ್ಕಿನೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಬಾಗಿದ ಹೆಬ್ಬೆರಳು. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ತಂತಿಯನ್ನು ಹಿಡಿಯುವ ಇತರ ನಾಲ್ಕು ಬೆರಳುಗಳು ಕ್ಷೇತ್ರದ ತಿರುಗುವಿಕೆಯನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತವೆ.

ಅಂತಹ ಎರಡು ವಾಹಕಗಳನ್ನು (ತೆಳುವಾದ ತಂತಿಗಳು) ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಇರಿಸಿದರೆ, ನಂತರ ಅವರ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯು ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದಿಂದ ಪ್ರಭಾವಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರತಿ ಕಂಡಕ್ಟರ್ನಲ್ಲಿನ ಪ್ರವಾಹದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ, ಅವರು ಹಿಮ್ಮೆಟ್ಟಿಸಬಹುದು ಅಥವಾ ಆಕರ್ಷಿಸಬಹುದು. ಪ್ರವಾಹಗಳು ಒಂದು ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹರಿಯುವಾಗ, ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲವು ಅವುಗಳ ಮೇಲೆ ಆಕರ್ಷಕ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಬೀರುತ್ತದೆ. ಅಂತೆಯೇ, ಪ್ರವಾಹಗಳ ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕು ವಿಕರ್ಷಣೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಇದು ಆಶ್ಚರ್ಯವೇನಿಲ್ಲ: ಚಾರ್ಜ್‌ಗಳಂತೆ ಹಿಮ್ಮೆಟ್ಟಿಸಿದರೂ, ಈ ಉದಾಹರಣೆಯಲ್ಲಿ ಚಾರ್ಜ್‌ಗಳು ಸ್ವತಃ ಸಂವಹನ ನಡೆಸುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳು. ಅವುಗಳ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ದಿಕ್ಕು ಒಂದೇ ಆಗಿರುವುದರಿಂದ, ಫಲಿತಾಂಶದ ಕ್ಷೇತ್ರವು ವೆಕ್ಟರ್ ಮೊತ್ತವಾಗಿದೆ, ವ್ಯತ್ಯಾಸವಲ್ಲ.

ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಒತ್ತಡದ ರೇಖೆಗಳನ್ನು ದಾಟುವ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲವನ್ನು (ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಕಂಡಕ್ಟರ್ ಆಕಾರ) ಕಾನೂನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಅಲ್ಲಿ - ನಾನು ವಾಹಕದಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತದ ಮೌಲ್ಯವಾಗಿದೆ; ಬಿ - ಪ್ರಸ್ತುತ-ವಾಹಕ ವಸ್ತುವನ್ನು ಇರಿಸಲಾಗಿರುವ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್; ಎಲ್ - ಪ್ರಸ್ತುತದೊಂದಿಗೆ ವಾಹಕದ ಉದ್ದವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ (ಇದಲ್ಲದೆ, ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ವಾಹಕದ ಉದ್ದ ಮತ್ತು ಬಲವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಒಲವು ತೋರುತ್ತದೆ); ಆಲ್ಫಾ (ಎ) - ಚಾರ್ಜ್ಡ್ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣಗಳ ಚಲನೆಯ ದಿಕ್ಕಿನ ಮತ್ತು ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಶಕ್ತಿಯ ರೇಖೆಗಳ ನಡುವಿನ ವೆಕ್ಟರ್ ಕೋನ. ಇದರ ಪರಿಣಾಮವು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತಿರುತ್ತದೆ: ವಾಹಕಗಳ ನಡುವಿನ ಕೋನವು 90 ಡಿಗ್ರಿಗಳಾಗಿದ್ದಾಗ, ಅದರ ಪಾಪ = 1, ಮತ್ತು ಬಲದ ಮೌಲ್ಯವು ಗರಿಷ್ಠವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ ಕ್ರಿಯೆಯ ವೆಕ್ಟರ್ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಎಡಗೈಯ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯ ರೇಖೆಗಳು (ವೆಕ್ಟರ್‌ಗಳು) ತೆರೆದ ಅಂಗೈಗೆ ಪ್ರವೇಶಿಸುವ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ನಾವು ಎಡಗೈಯ ಅಂಗೈಯನ್ನು ಮಾನಸಿಕವಾಗಿ ಇರಿಸುತ್ತೇವೆ. , ಮತ್ತು ಇತರ ನಾಲ್ಕು ನೇರಗೊಳಿಸಿದ ಬೆರಳುಗಳು ವಾಹಕದಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ ಚಲಿಸುವ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತವೆ. ನಂತರ ಹೆಬ್ಬೆರಳು, 90 ಡಿಗ್ರಿ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಬಾಗಿ, ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ಕರೆಂಟ್ ವೆಕ್ಟರ್ ಮತ್ತು ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಲೈನ್ ನಡುವಿನ ಕೋನವು ತುಂಬಾ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದ್ದರೆ, ನಿಯಮದ ಅನ್ವಯವನ್ನು ಸರಳೀಕರಿಸಲು, ಇದು ಅಂಗೈಗೆ ಪ್ರವೇಶಿಸಬೇಕಾದ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ ಅಲ್ಲ, ಆದರೆ ಮಾಡ್ಯೂಲ್.

ಆಂಪಿಯರ್ ಶಕ್ತಿಯ ಬಳಕೆಯು ವಿದ್ಯುತ್ ಮೋಟಾರುಗಳನ್ನು ರಚಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸಿತು. ಮೋಟಾರು ಹೊಂದಿದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕಲ್ ಗೃಹೋಪಯೋಗಿ ಉಪಕರಣದ ಸ್ವಿಚ್ ಅನ್ನು ಅದರ ಆಕ್ಯೂವೇಟರ್ ಕಾರ್ಯರೂಪಕ್ಕೆ ಬರಲು ಫ್ಲಿಪ್ ಮಾಡಿದರೆ ಸಾಕು ಎಂದು ನಾವೆಲ್ಲರೂ ಒಗ್ಗಿಕೊಂಡಿರುತ್ತೇವೆ. ಮತ್ತು ಈ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳ ಬಗ್ಗೆ ಯಾರೂ ನಿಜವಾಗಿಯೂ ಯೋಚಿಸುವುದಿಲ್ಲ. ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ ನಿರ್ದೇಶನವು ಮೋಟಾರ್ಗಳು ಹೇಗೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ ಎಂಬುದನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಟಾರ್ಕ್ ಅನ್ನು ಎಲ್ಲಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುವುದು ಎಂಬುದನ್ನು ನಿಖರವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲು ನಿಮಗೆ ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ.

ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಡಿಸಿ ಮೋಟಾರ್ ಅನ್ನು ಊಹಿಸೋಣ: ಅದರ ಆರ್ಮೇಚರ್ ಒಂದು ಅಂಕುಡೊಂಕಾದ ಬೇಸ್ ಫ್ರೇಮ್ ಆಗಿದೆ. ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ವಿಶೇಷ ಧ್ರುವಗಳಿಂದ ರಚಿಸಲಾಗಿದೆ. ಆರ್ಮೇಚರ್ ಸುತ್ತ ಸುತ್ತುವ ಗಾಯವು ವೃತ್ತಾಕಾರವಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ಎದುರು ಬದಿಗಳಲ್ಲಿ ವಾಹಕದ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಪ್ರವಾಹದ ದಿಕ್ಕು ಪ್ರತಿ-ಪ್ರವಾಹವಾಗಿದೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ ಕ್ರಿಯಾ ವಾಹಕಗಳು ಸಹ ಪ್ರತಿ-ಪ್ರವಾಹ. ಆರ್ಮೇಚರ್ ಅನ್ನು ಬೇರಿಂಗ್‌ಗಳ ಮೇಲೆ ಜೋಡಿಸಲಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ಆಂಪಿಯರ್ ಫೋರ್ಸ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯು ಟಾರ್ಕ್ ಅನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತದೆ. ಪ್ರವಾಹದ ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಮೌಲ್ಯವು ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಶಕ್ತಿಯೂ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಅದಕ್ಕಾಗಿಯೇ ರೇಟ್ ಮಾಡಲಾದ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹ (ವಿದ್ಯುತ್ ಉಪಕರಣಗಳಿಗೆ ಪಾಸ್ಪೋರ್ಟ್ನಲ್ಲಿ ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ) ಮತ್ತು ಟಾರ್ಕ್ ನೇರವಾಗಿ ಪರಸ್ಪರ ಸಂಬಂಧ ಹೊಂದಿವೆ. ಪ್ರಸ್ತುತದಲ್ಲಿನ ಹೆಚ್ಚಳವು ವಿನ್ಯಾಸದ ವೈಶಿಷ್ಟ್ಯಗಳಿಂದ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ: ಅಂಕುಡೊಂಕಾದ ತಂತಿಯ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗ, ತಿರುವುಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ, ಇತ್ಯಾದಿ.

ಆಂಪಿಯರ್ ಶಕ್ತಿ

- ಆಂಪಿಯರ್‌ನ ಬಲ (ಅಥವಾ ಆಂಪಿಯರ್‌ನ ಕಾನೂನು)

ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲದ ದಿಕ್ಕು ವೆಕ್ಟರ್ ಉತ್ಪನ್ನದ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ ಕಂಡುಬರುತ್ತದೆ - ಎಡಗೈಯ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ: ಎಡಗೈಯ ನಾಲ್ಕು ಚಾಚಿದ ಬೆರಳುಗಳನ್ನು ಪ್ರಸ್ತುತದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಇರಿಸಿ, ವೆಕ್ಟರ್ ಅಂಗೈಗೆ ಪ್ರವೇಶಿಸುತ್ತದೆ, ಹೆಬ್ಬೆರಳು ಬಾಗುತ್ತದೆ ಬಲ ಕೋನವು ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹದೊಂದಿಗೆ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. (ನಿಮ್ಮ ಬಲಗೈಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ನೀವು ದಿಕ್ಕನ್ನು ಸಹ ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು: ನಿಮ್ಮ ಬಲಗೈಯ ನಾಲ್ಕು ಬೆರಳುಗಳನ್ನು ಮೊದಲ ಅಂಶದಿಂದ ಎರಡನೆಯದಕ್ಕೆ ತಿರುಗಿಸಿ, ಹೆಬ್ಬೆರಳು ದಿಕ್ಕನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ.)

ಆಂಪಿಯರ್ ಪವರ್ ಮಾಡ್ಯೂಲ್

,

ಇಲ್ಲಿ α ಎಂಬುದು ವೆಕ್ಟರ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಕೋನ ಮತ್ತು .

ಕ್ಷೇತ್ರವು ಏಕರೂಪವಾಗಿದ್ದರೆ ಮತ್ತು ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕವು ಸೀಮಿತ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ, ಆಗ

ಲಂಬವಾಗಿ

1. ಪ್ರಸ್ತುತ ಮಾಪನದ ಘಟಕದ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನ.

ಪ್ರವಾಹವನ್ನು ಸಾಗಿಸುವ ಯಾವುದೇ ವಾಹಕವು ತನ್ನ ಸುತ್ತಲೂ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ನೀವು ಇನ್ನೊಂದು ಕಂಡಕ್ಟರ್ ಅನ್ನು ಪ್ರಸ್ತುತದೊಂದಿಗೆ ಇರಿಸಿದರೆ, ಈ ವಾಹಕಗಳ ನಡುವೆ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಶಕ್ತಿಗಳು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತವೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಸಮಾನಾಂತರ ಸಹ-ನಿರ್ದೇಶಿತ ಪ್ರವಾಹಗಳು ಆಕರ್ಷಿಸುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದ ಪ್ರವಾಹಗಳು ಹಿಮ್ಮೆಟ್ಟಿಸುತ್ತವೆ.

ಪ್ರವಾಹಗಳನ್ನು ಸಾಗಿಸುವ ಎರಡು ಅನಂತ ಉದ್ದದ ಸಮಾನಾಂತರ ವಾಹಕಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ I 1ಮತ್ತು I 2,ದೂರದಲ್ಲಿ ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ ನೆಲೆಗೊಂಡಿದೆ ಡಿ(ನಿರ್ವಾತಕ್ಕಾಗಿ µ = 1). ಆಂಪಿಯರ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ

ಮುಂದೆ ಪ್ರಸ್ತುತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ

,

ವಾಹಕದ ಯುನಿಟ್ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲ

ಎರಡು ಅನಂತ ಉದ್ದದ ವಿದ್ಯುತ್-ವಾಹಕ ವಾಹಕಗಳ ನಡುವೆ ವಾಹಕದ ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವು ಪ್ರತಿಯೊಂದು ವಾಹಕಗಳಲ್ಲಿನ ಪ್ರಸ್ತುತ ಶಕ್ತಿಗೆ ನೇರವಾಗಿ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ನಡುವಿನ ಅಂತರಕ್ಕೆ ವಿಲೋಮ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ.

ಪ್ರಸ್ತುತ ಮಾಪನದ ಘಟಕದ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನ - ಆಂಪಿಯರ್:

SI ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿನ ಪ್ರವಾಹದ ಘಟಕವು ಅಂತಹ ನೇರ ಪ್ರವಾಹವಾಗಿದ್ದು, ಪರಸ್ಪರ 1 ಮೀ ದೂರದಲ್ಲಿ ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ ನೆಲೆಗೊಂಡಿರುವ ಅನಂತ ಸಣ್ಣ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಎರಡು ಅನಂತ ಉದ್ದದ ಸಮಾನಾಂತರ ವಾಹಕಗಳ ಮೂಲಕ ಹರಿಯುತ್ತದೆ, ಇದು ಪ್ರತಿ ಯೂನಿಟ್ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ. 2 10- 7 N ಗೆ ಸಮಾನವಾದ ವಾಹಕದ.

µ = 1; I 1 = I 2 = 1 ಎ; d=1ಮೀ; µ 0 = 4π·10-7 H/m - ಕಾಂತೀಯ ಸ್ಥಿರ.

/ ಫಿಜಿಕಾ / ಆಂಪಿಯರ್ ಕಾನೂನು. ಸಮಾನಾಂತರ ಪ್ರವಾಹಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆ

ಆಂಪಿಯರ್ ಕಾನೂನು. ಸಮಾನಾಂತರ ಪ್ರವಾಹಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆ.

ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮವು ನೇರ ಪ್ರವಾಹಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯ ನಿಯಮವಾಗಿದೆ. 1820 ರಲ್ಲಿ ಆಂಡ್ರೆ ಮೇರಿ ಆಂಪಿಯರ್ ಸ್ಥಾಪಿಸಿದರು. ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮದಿಂದ ಒಂದು ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹರಿಯುವ ನೇರ ಪ್ರವಾಹಗಳೊಂದಿಗೆ ಸಮಾನಾಂತರ ವಾಹಕಗಳು ಆಕರ್ಷಿಸುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಅವರು ಹಿಮ್ಮೆಟ್ಟಿಸುತ್ತಾರೆ. ಆಂಪಿಯರ್ನ ನಿಯಮವು ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಾಹಕದ ಒಂದು ಸಣ್ಣ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ನಿಯಮವಾಗಿದೆ. ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಇಂಡಕ್ಷನ್ನೊಂದಿಗೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ನೆಲೆಗೊಂಡಿರುವ ಪ್ರಸ್ತುತ ಸಾಂದ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ ವಾಹಕದ ಪರಿಮಾಣ ಅಂಶ dV ಯಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲ.

ವಿಷಯ 10. ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಫೀಲ್ಡ್ನಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಶುಲ್ಕಗಳ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳು.

10.1 ಆಂಪಿಯರ್ ಕಾನೂನು.

10.3 ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ಚೌಕಟ್ಟಿನ ಮೇಲೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಪರಿಣಾಮ. 10.4 ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಮಾಣಗಳ ಮಾಪನದ ಘಟಕಗಳು. 10.5 ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಫೋರ್ಸ್.

10.6. ಹಾಲ್ ಪರಿಣಾಮ.

10.7. ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಪರಿಚಲನೆ.

10.8 ಸೊಲೆನಾಯ್ಡ್ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರ.

10.9 ಟೊರಾಯ್ಡ್‌ನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರ.

10.10. ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕವನ್ನು ಚಲಿಸುವ ಕೆಲಸ.

10.1 ಆಂಪಿಯರ್ ಕಾನೂನು.

1820 ರಲ್ಲಿ, A. M. ಆಂಪರ್ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಎರಡು ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ವಾಹಕಗಳು ಬಲದಿಂದ ಪರಸ್ಪರ ಸಂವಹನ ನಡೆಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ಸ್ಥಾಪಿಸಿದರು:

	ಎಫ್ = ಕೆ	I 1 I 2

ಇಲ್ಲಿ b ಎಂಬುದು ವಾಹಕಗಳ ನಡುವಿನ ಅಂತರ, ಮತ್ತು k ಎಂಬುದು ಘಟಕಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಅನುಪಾತದ ಗುಣಾಂಕವಾಗಿದೆ.

ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮದ ಮೂಲ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುವ ಯಾವುದೇ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿಲ್ಲ. ನಂತರ ನಾವು ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಾಹಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಕಾನೂನು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ವಿಶಿಷ್ಟತೆಯನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರಬೇಕು ಎಂದು ನಾವು ಕಂಡುಕೊಂಡಿದ್ದೇವೆ.

ಆಧುನಿಕ SI ಸಂಕೇತದಲ್ಲಿ, ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮವನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಏಕರೂಪವಾಗಿದ್ದರೆ ಮತ್ತು ವಾಹಕವು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ರೇಖೆಗಳಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿದ್ದರೆ, ನಂತರ

ಅಲ್ಲಿ I = qnυ dr S - ಕ್ರಾಸ್ ಸೆಕ್ಷನ್ S ನೊಂದಿಗೆ ಕಂಡಕ್ಟರ್ ಮೂಲಕ ಪ್ರಸ್ತುತ.

ಎಫ್ ಬಲದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ವೆಕ್ಟರ್ ಉತ್ಪನ್ನದ ದಿಕ್ಕು ಅಥವಾ ಎಡಗೈ ನಿಯಮದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ (ಅದೇ ವಿಷಯ). ನಾವು ಮೊದಲ ವೆಕ್ಟರ್ನ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಬೆರಳುಗಳನ್ನು ಓರಿಯಂಟ್ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ, ಎರಡನೇ ವೆಕ್ಟರ್ ಪಾಮ್ಗೆ ಪ್ರವೇಶಿಸಬೇಕು ಮತ್ತು ಹೆಬ್ಬೆರಳು ವೆಕ್ಟರ್ ಉತ್ಪನ್ನದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.

ಆಂಪಿಯರ್ ನಿಯಮವು ವೇಗವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವ ಮೂಲಭೂತ ಶಕ್ತಿಗಳ ಮೊದಲ ಆವಿಷ್ಕಾರವಾಗಿದೆ. ಶಕ್ತಿಯು ಚಲನೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ! ಈ ಹಿಂದೆ ನಡೆದಿರಲಿಲ್ಲ.

10.2 ಪ್ರಸ್ತುತದೊಂದಿಗೆ ಎರಡು ಸಮಾನಾಂತರ ಅನಂತ ವಾಹಕಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆ.

ವಾಹಕಗಳ ನಡುವಿನ ಅಂತರವು b ಆಗಿರಲಿ. ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಈ ರೀತಿ ಪರಿಹರಿಸಬೇಕು: ವಾಹಕಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾದ I 2 ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತದೆ, ಎರಡನೆಯದು I 1 ಈ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿದೆ.

ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯು ಪ್ರಸ್ತುತ I 2 ನಿಂದ ಬೌ ದೂರದಲ್ಲಿ ರಚಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ:

B 2 = µ 2 0 π I b 2 (10.2.1)

I 1 ಮತ್ತು I 2 ಒಂದೇ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಮಲಗಿದ್ದರೆ, B 2 ಮತ್ತು I 1 ನಡುವಿನ ಕೋನವು ನೇರವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ

sin (l , B ) = 1 ನಂತರ, ಪ್ರಸ್ತುತ ಅಂಶ I 1 dl ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲ
F21 = B2 I1 dl =				µ0 I1 I2 dl
				2 πb
ವಾಹಕದ ಪ್ರತಿ ಘಟಕದ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ಒಂದು ಬಲವಿದೆ
ಎಫ್ 21 ಘಟಕಗಳು =						I1 I2

(ಸಹಜವಾಗಿ, ಮೊದಲ ವಾಹಕದ ಕಡೆಯಿಂದ, ನಿಖರವಾಗಿ ಅದೇ ಬಲವು ಎರಡನೆಯದರಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ). ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಬರುವ ಬಲವು ಈ ಶಕ್ತಿಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ! ಈ ಇಬ್ಬರು ಕಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳಾಗಿದ್ದರೆ

ಮೂರನೆಯದನ್ನು ಪ್ರಭಾವಿಸಿ, ನಂತರ ಅವುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳು B 1 ಮತ್ತು B 2 ಅನ್ನು ವೆಕ್ಟೋರಿಯಲ್ ಆಗಿ ಸೇರಿಸಬೇಕಾಗಿದೆ.

10.3 ಪ್ರಸ್ತುತ-ಸಾಗಿಸುವ ಚೌಕಟ್ಟಿನ ಮೇಲೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಪರಿಣಾಮ.

ಪ್ರಸ್ತುತ I ಯೊಂದಿಗಿನ ಫ್ರೇಮ್ ಏಕರೂಪದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರ B ನಲ್ಲಿದೆ, α ಎಂಬುದು n ಮತ್ತು B ನಡುವಿನ ಕೋನವಾಗಿದೆ (ಸಾಮಾನ್ಯ ದಿಕ್ಕು ಗಿಮ್ಲೆಟ್ ನಿಯಮದಿಂದ ಪ್ರಸ್ತುತದ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ).

l ಉದ್ದದ ಚೌಕಟ್ಟಿನ ಬದಿಯಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಆಂಪಿಯರ್ ಬಲವು ಇದಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

F1 = IlB (B l ).

ಅದೇ ಬಲವು ಎಲ್ ಉದ್ದದ ಇನ್ನೊಂದು ಬದಿಯಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಫಲಿತಾಂಶವು "ಜೋಡಿ ಪಡೆಗಳು" ಅಥವಾ "ಟಾರ್ಕ್" ಆಗಿದೆ.

M = F1 h = IlB bsinα,

ಅಲ್ಲಿ ತೋಳು h = bsinα. lb = S ಚೌಕಟ್ಟಿನ ಪ್ರದೇಶವಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ನಾವು ಬರೆಯಬಹುದು

M = IBS sinα = Pm sinα.

ಇಲ್ಲಿ ನಾವು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ಗಾಗಿ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಬರೆದಿದ್ದೇವೆ:

ಇಲ್ಲಿ M ಬಲದ ಟಾರ್ಕ್ ಆಗಿದೆ, P ಎಂಬುದು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ.

ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಬಿ ಯ ಭೌತಿಕ ಅರ್ಥವು ಕಾಂತಕ್ಷೇತ್ರವು ಹರಿಯುವ ಘಟಕ ಉದ್ದದ ವಾಹಕದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲಕ್ಕೆ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಮಾನವಾದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ.

ಘಟಕ ಪ್ರಸ್ತುತ. ಬಿ = ಐ ಎಫ್ ಎಲ್; ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಆಯಾಮ [B] = A N m. .

ಆದ್ದರಿಂದ, ಈ ಟಾರ್ಕ್ನ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಫ್ರೇಮ್ ತಿರುಗುತ್ತದೆ ಆದ್ದರಿಂದ n r || ಬಿ. b ಉದ್ದದ ಬದಿಗಳು ಆಂಪಿಯರ್ ಫೋರ್ಸ್ ಎಫ್ 2 ನಿಂದ ಪ್ರಭಾವಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ - ಇದು ಚೌಕಟ್ಟನ್ನು ವಿಸ್ತರಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹೀಗೆ

ಬಲಗಳು ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ಸಮಾನವಾಗಿರುವುದರಿಂದ ಮತ್ತು ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ, ಫ್ರೇಮ್ ಚಲಿಸುವುದಿಲ್ಲ, ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ M = 0, ಸ್ಥಿರ ಸಮತೋಲನದ ಸ್ಥಿತಿ

n ಮತ್ತು B ಆಂಟಿಪ್ಯಾರಲಲ್ ಆಗಿರುವಾಗ, M = 0 (ತೋಳು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುವುದರಿಂದ), ಇದು ಅಸ್ಥಿರ ಸಮತೋಲನದ ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದೆ. ಫ್ರೇಮ್ ಕುಗ್ಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದು ಸ್ವಲ್ಪ ಚಲಿಸಿದರೆ, ಅದು ತಕ್ಷಣವೇ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ

ಟಾರ್ಕ್ ಅದು ತಿರುಗುತ್ತದೆ ಆದ್ದರಿಂದ ಎನ್ ಆರ್ || ಬಿ (ಚಿತ್ರ 10.4).

ಏಕರೂಪದ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ, ಚೌಕಟ್ಟು ತಿರುಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಬಲವಾದ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ವಿಸ್ತರಿಸುತ್ತದೆ.

10.4 ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಮಾಣಗಳ ಮಾಪನದ ಘಟಕಗಳು.

ನೀವು ಊಹಿಸಿದಂತೆ, ಆಂಪಿಯರ್ನ ನಿಯಮವನ್ನು ಪ್ರಸ್ತುತದ ಘಟಕವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ - ಆಂಪಿಯರ್.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಆಂಪಿಯರ್ ನಿರಂತರ ಪ್ರಮಾಣದ ಪ್ರವಾಹವಾಗಿದೆ, ಇದು ಅನಂತ ಉದ್ದದ ಎರಡು ಸಮಾನಾಂತರ ನೇರ ವಾಹಕಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಬಹುದಾದ ಸಣ್ಣ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗ, ಒಂದು ಮೀಟರ್ ದೂರದಲ್ಲಿ, ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ ಇನ್ನೊಂದರಿಂದ ಇದೆ.

ಈ ವಾಹಕಗಳ ನಡುವೆ 2 10 - 7 N m ಬಲವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ.

I1 I2

ಅಲ್ಲಿ dl = 1 ಮೀ; ಬಿ = 1 ಮೀ; I1

I2 = 1 A;

2 10− 7

µ 0 ನ ಆಯಾಮ ಮತ್ತು ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಇಲ್ಲಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ:

SI ನಲ್ಲಿ: 2·10

µ0 = 4π·10

ಅಥವಾ µ0 = 4π·10

–7 Gn

GHS ನಲ್ಲಿ: µ 0 = 1

ಬಯೋ-ಸವರ-ಲ್ಯಾಪ್ಲೇಸ್,

ರೆಕ್ಟಿಲಿನಾರ್

ಪ್ರಸ್ತುತ ಸಾಗಿಸುವ ಕಂಡಕ್ಟರ್

µ0 I

ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಆಯಾಮವನ್ನು ನೀವು ಕಾಣಬಹುದು:

4 πb

1 ಟಿ

ಒಂದು ಟೆಸ್ಲಾ 1 ಟಿ = 104 ಗಾಸ್.

ಗಾಸ್ ಎನ್ನುವುದು ಗಾಸ್ಸಿಯನ್ ಸಿಸ್ಟಮ್ ಆಫ್ ಯೂನಿಟ್‌ಗಳಲ್ಲಿ (GUS) ಮಾಪನದ ಒಂದು ಘಟಕವಾಗಿದೆ.

1 ಟಿ (ಒಂದು ಟೆಸ್ಲಾವು ಏಕರೂಪದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ) 1 Nm ನ ಟಾರ್ಕ್ ಫ್ಲಾಟ್ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನಲ್ಲಿ 1 A m2 ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಪ್ರವಾಹದೊಂದಿಗೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.

ಮಾಪನ ಬಿ ಘಟಕವನ್ನು ಸರ್ಬಿಯನ್ ವಿಜ್ಞಾನಿ ನಿಕೋಲಾ ಟೆಸ್ಲಾ (1856 - 1943) ಅವರ ಹೆಸರನ್ನು ಇಡಲಾಗಿದೆ, ಅವರು ಅಪಾರ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಆವಿಷ್ಕಾರಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದಾರೆ.

ಇನ್ನೊಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನ: 1 T ಎಂಬುದು ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಕ್ಷೇತ್ರದ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ 1 m2 ಪ್ರದೇಶದ ಮೂಲಕ ಕಾಂತೀಯ ಹರಿವು 1 Wb ಆಗಿದೆ.

ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಫ್ಲಕ್ಸ್ Wb ಯ ಮಾಪನದ ಘಟಕವು ಜರ್ಮನ್ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರಜ್ಞ ವಿಲ್ಹೆಲ್ಮ್ ವೆಬರ್ (1804 - 1891), ಹಾಲೆ, ಗೊಟಿಂಗ್ಹ್ಯಾಮ್ ಮತ್ತು ಲೀಪ್ಜಿಗ್ ವಿಶ್ವವಿದ್ಯಾಲಯಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರಾಧ್ಯಾಪಕರ ಗೌರವಾರ್ಥವಾಗಿ ತನ್ನ ಹೆಸರನ್ನು ಪಡೆದುಕೊಂಡಿದೆ.

ನಾವು ಈಗಾಗಲೇ ಹೇಳಿದಂತೆ,ಕಾಂತೀಯ ಹರಿವು Ф, ಮೇಲ್ಮೈ S ಮೂಲಕ - ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ (Fig. 10.5)