Մագնիսական դաշտը գործում է մագնիսական ասեղում շրջանառվող հոսանքների վրա։ Այս ազդեցությունները գումարվում են ամբողջ ասեղի վրա մագնիսական դաշտի ազդեցությանը:

2. Ձևակերպե՛ք Ամպերի օրենքը. Գրի՛ր դրա մաթեմատիկական արտահայտությունը։

Ամպերի օրենք. ուժը, որով մագնիսական դաշտը գործում է հաղորդիչի հատվածի վրա հոսանքով (այս դաշտում տեղադրված) թվայինորեն հավասար է ընթացիկ ուժի արտադրյալին, մագնիսական ինդուկցիայի վեկտորի մեծությանը, հաղորդիչի հատվածի երկարությանը։ և ուժի ուղղության միջև ընկած անկյան սինուսը

ընթացիկ և մագնիսական ինդուկցիայի վեկտոր:

3. Ինչպե՞ս է ուղղված ամպերի ուժը հոսանքի ուղղության և մագնիսական ինդուկցիայի վեկտորի նկատմամբ:

Այս վեկտորային մեծությունները կազմում են վեկտորների աջակողմյան եռյակը։

4. Ինչպե՞ս է որոշվում Ամպերի ուժի ուղղությունը: Ձևակերպեք ձախ ձեռքի կանոնը.

Ամպերի ուժի ուղղությունը որոշվում է ձախ ձեռքի կանոնով. եթե ձեր ձախ ափը դնում եք այնպես, որ մեկնված մատները ցույց են տալիս հոսանքի ուղղությունը, իսկ մագնիսական դաշտի գծերը փորում են ափի մեջ, ապա երկարացված բութ մատը ցույց կտա ուղղությունը: հաղորդիչի վրա ազդող ամպերի ուժը:

5. Որքա՞ն է մագնիսական ինդուկցիայի վեկտորի մեծությունը: Ի՞նչ միավորներով է չափվում մագնիսական ինդուկցիան:

Մագնիսական ինդուկցիայի վեկտորի մեծությունը մի մեծություն է, որը թվայինորեն հավասար է հաղորդիչի վրա ազդող առավելագույն ամպերի ուժի հարաբերակցությանը ընթացիկ ուժի և հաղորդիչի երկարության արտադրյալին:

Եթե ​​լարը, որով հոսում է հոսանքը, գտնվում է մագնիսական դաշտում, ապա հոսանքի կրիչներից յուրաքանչյուրի վրա գործում է ամպերի ուժը.

Ամպերի օրենքը վեկտորի տեսքով

Հաստատում է, որ հոսանք կրող հաղորդիչը, որը տեղադրված է ինդուկցիայի B միատեսակ մագնիսական դաշտում, գործում է ուժ, համամասնական ուժհոսանքի և մագնիսական դաշտի ինդուկցիա

Ուղղահայաց ուղղահայաց հարթությանը, որում գտնվում են dl և B վեկտորները: Որոշել ուղղությունը ուժ, գործելով մագնիսական դաշտում տեղադրված հոսանք կրող հաղորդիչի վրա, կիրառվում է ձախակողմյան կանոնը։

Երկու անսահման զուգահեռ հաղորդիչների համար ամպերի ուժը գտնելու համար, որոնց հոսանքները հոսում են նույն ուղղությամբ և այդ հաղորդիչները գտնվում են r հեռավորության վրա, անհրաժեշտ է.

I1 հոսանք ունեցող անսահման հաղորդիչը r հեռավորության վրա գտնվող կետում ստեղծում է մագնիսական դաշտ ինդուկցիայի միջոցով.

Ըստ Biot-Savart-Laplace օրենքի ուղղակի հոսանքի համար.

Այժմ, օգտագործելով Ամպերի օրենքը, մենք գտնում ենք այն ուժը, որով առաջին հաղորդիչը գործում է երկրորդի վրա.

Ըստ գիմլետի կանոնի՝ այն ուղղված է դեպի առաջին դիրիժորը (նմանապես՝ համար, ինչը նշանակում է, որ հաղորդիչները ձգում են միմյանց)։

Մենք ինտեգրվում ենք՝ հաշվի առնելով միայն միավորի երկարության հաղորդիչը (լ սահմանները 0-ից մինչև 1) և ստացվում է Ամպերի ուժը.

Բանաձևում մենք օգտագործել ենք.

Ընթացիկ արժեքը

Քաոսային կրիչի շարժման արագություն

Պատվիրված շարժման արագություն

Ամպերի ուժն այն ուժն է, որով մագնիսական դաշտը գործում է այս դաշտում տեղադրված հոսանք կրող հաղորդիչի վրա: Այս ուժի մեծությունը կարելի է որոշել օգտագործելով Ամպերի օրենքը։ Այս օրենքը սահմանում է անսահման փոքր ուժ հաղորդիչի անսահման փոքր հատվածի համար: Սա հնարավորություն է տալիս կիրառել այս օրենքը տարբեր ձևերի հաղորդիչների նկատմամբ:

Ֆորմուլա 1 - Ամպերի օրենք

Բմագնիսական դաշտի ինդուկցիա, որում գտնվում է հոսանք կրող հաղորդիչը

Իընթացիկ ուժը դիրիժորում

դլհոսանք կրող հաղորդիչի երկարության անվերջ փոքր տարր

ալֆաարտաքին մագնիսական դաշտի ինդուկցիայի և հաղորդիչում հոսանքի ուղղության միջև եղած անկյունը

Ամպերի ուժի ուղղությունը հայտնաբերվում է ըստ ձախակողմյան կանոնի. Այս կանոնի ձևակերպումը հետևյալն է. Երբ ձախ ձեռքը տեղադրվում է այնպես, որ արտաքին դաշտի մագնիսական ինդուկցիայի գծերը մտնում են ափի մեջ, և չորս երկարացված մատները ցույց են տալիս հաղորդիչում հոսանքի շարժման ուղղությունը, իսկ աջ անկյան տակ թեքված բութ մատը ցույց կտա ուղղությունը: այն ուժը, որը գործում է հաղորդիչ տարրի վրա:

Նկար 1 - ձախ ձեռքի կանոն

Որոշ խնդիրներ առաջանում են ձախակողմյան կանոնն օգտագործելիս, եթե դաշտի ինդուկցիայի և հոսանքի միջև անկյունը փոքր է: Դժվար է որոշել, թե որտեղ պետք է լինի բաց ափը: Հետևաբար, այս կանոնի կիրառումը պարզեցնելու համար կարող եք ձեր ափը տեղադրել այնպես, որ այն ներառի ոչ թե բուն մագնիսական ինդուկցիայի վեկտորը, այլ դրա մոդուլը:

Ամպերի օրենքից հետևում է, որ Ամպերի ուժը հավասար կլինի զրոյի, եթե դաշտի մագնիսական ինդուկցիայի գծի և հոսանքի անկյունը հավասար է զրոյի։ Այսինքն, դիրիժորը տեղակայվելու է նման գծի երկայնքով: Իսկ Ամպերի ուժը կունենա առավելագույն հնարավոր արժեքը այս համակարգի համար, եթե անկյունը 90 աստիճան է: Այսինքն՝ հոսանքը ուղղահայաց կլինի մագնիսական ինդուկցիայի գծին։

Օգտագործելով Ամպերի օրենքը, դուք կարող եք գտնել ուժը, որը գործում է երկու հաղորդիչների համակարգում: Եկեք պատկերացնենք երկու անսահման երկար հաղորդիչ, որոնք գտնվում են միմյանցից հեռավորության վրա: Այս հաղորդիչների միջով հոսում են հոսանքները: Այն ուժը, որը գործում է դաշտից, որը ստեղծվել է թիվ 2 հաղորդիչի վրա հոսանք ունեցող հաղորդիչի կողմից ստեղծված դաշտից, կարող է ներկայացվել հետևյալ կերպ.

Formula 2 - Ամպերի ուժ երկու զուգահեռ հաղորդիչների համար:

Թիվ մեկ հաղորդիչի կողմից երկրորդ հաղորդիչի վրա գործադրվող ուժը կունենա նույն ձևը: Ավելին, եթե դիրիժորների հոսանքները հոսում են մեկ ուղղությամբ, ապա հաղորդիչը կձգվի: Եթե ​​հակառակ ուղղություններով, ապա նրանք վանելու են միմյանց։ Ինչ-որ շփոթություն կա, քանի որ հոսանքները հոսում են մեկ ուղղությամբ, ուրեմն ինչպե՞ս կարող են դրանք գրավել միմյանց: Ի վերջո, ինչպես բևեռներն ու մեղադրանքները միշտ վանել են: Կամ Ամպերը որոշեց, որ չարժե նմանակել մյուսներին ու նոր բան հորինեց։

Փաստորեն, Ամպերը ոչինչ չի հորինել, քանի որ եթե մտածեք դրա մասին, զուգահեռ հաղորդիչների կողմից ստեղծված դաշտերը ուղղված են միմյանց հակառակ: Իսկ թե ինչու են նրանց գրավում, այլեւս հարց չի առաջանում. Որոշելու համար, թե որ ուղղությամբ է ուղղված դիրիժորի ստեղծած դաշտը, կարող եք օգտագործել աջ պտուտակի կանոնը:

Նկար 2 - զուգահեռ հաղորդիչներ ընթացիկով

Օգտագործելով զուգահեռ հաղորդիչներ և դրանց համար ամպերի ուժի արտահայտությունը, կարելի է որոշել մեկ Ամպերի միավորը: Եթե ​​մեկ ամպերի նույնական հոսանքները հոսում են մեկ մետր հեռավորության վրա գտնվող անսահման երկար զուգահեռ հաղորդիչների միջով, ապա նրանց միջև փոխազդեցության ուժը կլինի 2 * 10-7 Նյուտոն յուրաքանչյուր մետր երկարության համար: Օգտագործելով այս հարաբերությունը, մենք կարող ենք արտահայտել, թե ինչին հավասար կլինի մեկ ամպերը:

Այս տեսանյութը ցույց է տալիս, թե ինչպես է պայտային մագնիսի կողմից ստեղծված մշտական ​​մագնիսական դաշտը ազդում հոսանք կրող հաղորդիչի վրա։ Ընթացիկ հաղորդիչի դերն այս դեպքում կատարվում է ալյումինե գլանով: Այս մխոցը հենվում է պղնձե ձողերի վրա, որոնց միջոցով էլեկտրական հոսանք է մատակարարվում դրան: Մագնիսական դաշտում հոսանք կրող հաղորդիչի վրա ազդող ուժը կոչվում է Ամպերի ուժ։ Ամպերի ուժի գործողության ուղղությունը որոշվում է ձախակողմյան կանոնի միջոցով:

Ամպերի օրենքըցույց է տալիս այն ուժը, որով մագնիսական դաշտը գործում է իր մեջ տեղադրված հաղորդիչի վրա։ Այս ուժը կոչվում է նաև Ամպերի ուժ.

Օրենքի հայտարարությունը. միասնական մագնիսական դաշտում տեղադրված հոսանք կրող հաղորդիչի վրա ազդող ուժը համաչափ է հաղորդիչի երկարությանը, մագնիսական ինդուկցիայի վեկտորին, հոսանքի ուժին և մագնիսական ինդուկցիայի վեկտորի և հաղորդիչի միջև անկյան սինուսին։.

Եթե ​​հաղորդիչի չափը կամայական է, իսկ դաշտը ոչ միատեսակ, ապա բանաձևը հետևյալն է.

Ամպերի ուժի ուղղությունը որոշվում է ձախակողմյան կանոնով։

Ձախ ձեռքի կանոն: եթե ձեր ձախ ձեռքը տեղադրեք այնպես, որ մագնիսական ինդուկցիայի վեկտորի ուղղահայաց բաղադրիչը մտնի ափի մեջ, և չորս մատները երկարացվեն հաղորդիչի հոսանքի ուղղությամբ, ապա հետ դարձրեք 90:° բթամատը ցույց կտա ամպերի ուժի ուղղությունը:

Վարելու մեղադրանքով պատգամավոր. MF-ի ազդեցությունը շարժվող լիցքի վրա: Ամպերի և Լորենցի ուժերը.

Ցանկացած հաղորդիչ, որը կրում է հոսանք, ստեղծում է մագնիսական դաշտ շրջակա տարածքում: Այս դեպքում էլեկտրական հոսանքը էլեկտրական լիցքերի պատվիրված շարժումն է։ Սա նշանակում է, որ մենք կարող ենք ենթադրել, որ ցանկացած լիցք, որը շարժվում է վակուումում կամ միջավայրում, առաջացնում է մագնիսական դաշտ իր շուրջը: Բազմաթիվ փորձարարական տվյալների ընդհանրացման արդյունքում հաստատվեց օրենք, որը որոշում է Q կետային լիցքի B դաշտը, որը շարժվում է հաստատուն ոչ հարաբերական արագությամբ v. Այս օրենքը տրված է բանաձևով

(1)

որտեղ r-ը Q լիցքից մինչև M դիտակետը գծված շառավիղի վեկտորն է (նկ. 1): Համաձայն (1) վեկտոր B-ն ուղղահայաց է այն հարթությանը, որում գտնվում են v և r վեկտորները. նրա ուղղությունը համընկնում է աջ պտուտակի փոխադրական շարժման ուղղության հետ, երբ այն պտտվում է v-ից r:

Նկ.1

Մագնիսական ինդուկցիայի վեկտորի (1) մեծությունը հայտնաբերվում է բանաձևով

(2)

որտեղ α-ն անկյունն է v և r վեկտորների միջև: Համեմատելով Բիոտ-Սավարտ-Լապլասի օրենքը և (1), մենք տեսնում ենք, որ շարժվող լիցքն իր մագնիսական հատկություններով համարժեք է ընթացիկ տարրին. Idl = Qv:

MF-ի ազդեցությունը շարժվող լիցքի վրա:

Փորձից հայտնի է, որ մագնիսական դաշտը ազդում է ոչ միայն հոսանք կրող հաղորդիչների, այլ նաև առանձին լիցքերի վրա, որոնք շարժվում են մագնիսական դաշտում։ Այն ուժը, որը գործում է մագնիսական դաշտում v արագությամբ շարժվող Q էլեկտրական լիցքի վրա, կոչվում է Լորենցի ուժ և տրվում է F = Q արտահայտությամբ, որտեղ B-ն մագնիսական դաշտի ինդուկցիան է, որով շարժվում է լիցքը։

Լորենցի ուժի ուղղությունը որոշելու համար մենք օգտագործում ենք ձախ ձեռքի կանոնը. եթե ձախ ձեռքի ափը դրված է այնպես, որ B վեկտորը մտնի դրա մեջ, և չորս երկարացված մատները ուղղվեն v վեկտորի երկայնքով (Q>0 ուղղությունները. I և v համընկնում են, Q-ի համար Նկ. 1-ը ցույց է տալիս v, B վեկտորների փոխադարձ կողմնորոշումը (դաշտն ուղղված է դեպի մեզ, ցույց է տրված նկարում կետերով) և F դրական լիցքի համար: Եթե լիցքը բացասական է, ապա ուժը գործում է հակառակ ուղղությամբ.

Լորենցի ուժի մոդուլը, ինչպես արդեն հայտնի է, հավասար է F = QvB sin a; որտեղ α-ն անկյունն է v-ի և B-ի միջև:

MF-ն չի ազդում անշարժ էլեկտրական լիցքի վրա: Սա մագնիսական դաշտը զգալիորեն տարբերվում է էլեկտրականից։ Մագնիսական դաշտը գործում է միայն դրանում շարժվող լիցքերի վրա։

Իմանալով Լորենցի ուժի ազդեցությունը լիցքի վրա՝ կարելի է գտնել B վեկտորի մեծությունն ու ուղղությունը, իսկ Լորենցի ուժի բանաձևը՝ մագնիսական ինդուկցիայի B վեկտորը գտնելու համար։

Քանի որ Լորենցի ուժը միշտ ուղղահայաց է լիցքավորված մասնիկի շարժման արագությանը, այդ ուժը կարող է փոխել միայն այս արագության ուղղությունը՝ առանց դրա մոդուլը փոխելու։ Սա նշանակում է, որ Լորենցի ուժը չի աշխատում։

Եթե ​​շարժվող էլեկտրական լիցքը, B ինդուկցիայով մագնիսական դաշտի հետ միասին, նույնպես ազդում է E ինտենսիվությամբ էլեկտրական դաշտի վրա, ապա F ընդհանուր ուժը, որը կիրառվում է լիցքի վրա, հավասար է ուժերի վեկտորային գումարին. էլեկտրական դաշտից գործող ուժը և Լորենցի ուժերը՝ F = QE + Q

Ամպերի և Լորենցի ուժերը.

Մագնիսական դաշտում հոսանք կրող հաղորդիչի վրա ազդող ուժը կոչվում է Ամպերի ուժ։

Միատեսակ մագնիսական դաշտի ուժը հոսանք կրող հաղորդիչի վրա ուղիղ համեմատական ​​է ընթացիկ ուժին, հաղորդիչի երկարությանը, մագնիսական դաշտի ինդուկցիայի վեկտորի մեծությանը և մագնիսական դաշտի ինդուկցիոն վեկտորի և մագնիսական դաշտի ինդուկցիոն վեկտորի միջև անկյան սինուսին։ դիրիժոր:

F = B.I.l. sin α - Ամպերի օրենք.

Մագնիսական դաշտում լիցքավորված շարժվող մասնիկի վրա ազդող ուժը կոչվում է Լորենցի ուժ.

Էլեկտրամագնիսական ինդուկցիայի երևույթը. Ֆարադայի օրենքը. Ինդուկցիոն emf շարժվող հաղորդիչների մեջ: Ինքնաներդրում.

Ֆարադեյն առաջարկել է, որ եթե հոսանք կրող հաղորդիչի շուրջ մագնիսական դաշտ կա, ապա բնական է ակնկալել, որ պետք է տեղի ունենա նաև հակառակ երեւույթը՝ մագնիսական դաշտի ազդեցության տակ էլեկտրական հոսանքի առաջացում։ Եվ այսպես, 1831 թվականին Ֆարադեյը հրապարակեց հոդված, որտեղ նա հայտնում էր նոր երևույթի հայտնաբերման մասին՝ էլեկտրամագնիսական ինդուկցիայի ֆենոմենը:

Ֆարադեյի փորձերը չափազանց պարզ էին. Նա G գալվանոմետրը միացրեց L կծիկի ծայրերին և մագնիսը մոտեցրեց դրան։ Գալվանոմետրի սլաքը շեղվել է՝ արձանագրելով շղթայում հոսանքի տեսքը: Հոսանքը հոսում էր, մինչ մագնիսը շարժվում էր: Երբ մագնիսը հեռացավ կծիկից, գալվանոմետրը նկատեց հոսանքի տեսքը հակառակ ուղղությամբ: Նմանատիպ արդյունք նկատվեց, եթե մագնիսը փոխարինվեր հոսանք կրող կծիկով կամ փակ հոսանք կրող օղակով։

Շարժվող մագնիսը կամ հոսանք կրող հաղորդիչը ստեղծում է փոփոխական մագնիսական դաշտ L կծիկի միջով։ Եթե ​​դրանք անշարժ են, ապա նրանց ստեղծած դաշտը հաստատուն է: Եթե ​​փակ հանգույցի մոտ տեղադրվում է փոփոխական հոսանք ունեցող հաղորդիչ, ապա փակ հանգույցում նույնպես հոսանք կառաջանա։ Փորձարարական տվյալների վերլուծության հիման վրա Ֆարադեյը հաստատեց, որ հոսանք հաղորդիչ սխեմաներում հայտնվում է, երբ մագնիսական հոսքը փոխվում է այս միացումով սահմանափակված տարածքով:

Այս հոսանքը կոչվում էր ինդուկցիա։ Ֆարադեյի հայտնագործությունը կոչվեց էլեկտրամագնիսական ինդուկցիայի ֆենոմեն և հետագայում հիմք հանդիսացավ էլեկտրական շարժիչների, գեներատորների, տրանսֆորմատորների և նմանատիպ սարքերի աշխատանքի համար։

Այսպիսով, եթե որոշակի շղթայով սահմանափակված մակերեսով մագնիսական հոսքը փոխվում է, ապա շղթայում առաջանում է էլեկտրական հոսանք: Հայտնի է, որ հաղորդիչում էլեկտրական հոսանքը կարող է առաջանալ միայն արտաքին ուժերի ազդեցության ներքո, այսինքն. էմֆ-ի առկայության դեպքում ինդուկտիվ հոսանքի դեպքում արտաքին ուժերին համապատասխանող էմֆ կոչվում է էլեկտրամագնիսական ինդուկցիայի εi էլեկտրաշարժիչ ուժ։

Է.մ.ֆ. Շղթայում էլեկտրամագնիսական ինդուկցիան համաչափ է այս շղթայով սահմանափակված մակերևույթի միջով մագնիսական հոսքի Фm փոփոխության արագությանը.

որտեղ k-ն համաչափության գործակիցն է: Այս էլ.մ.ֆ. կախված չէ նրանից, թե ինչն է առաջացրել մագնիսական հոսքի փոփոխությունը` կա՛մ շղթան շարժելով մշտական ​​մագնիսական դաշտում, կա՛մ դաշտն ինքնին փոխելով:

Այսպիսով, ինդուկցիոն հոսանքի ուղղությունը որոշվում է Լենցի կանոնով. մագնիսական հոսքի ցանկացած փոփոխության դեպքում փակ հաղորդիչ շղթայով սահմանափակված մակերևույթի միջով ինդուկցիոն հոսանք է առաջանում վերջինիս մեջ այնպիսի ուղղությամբ, որ նրա մագնիսական դաշտը հակազդում է փոփոխությանը։ մագնիսական հոսքը.

Ֆարադեյի օրենքի և Լենցի կանոնի ընդհանրացումն է Ֆարադեյ-Լենց օրենքը. Էլեկտրամագնիսական ինդուկցիայի էլեկտրաշարժիչ ուժը փակ հաղորդիչ շղթայում թվայինորեն հավասար է և հակառակ նշանով մագնիսական հոսքի փոփոխության արագությանը մի մակերևույթով սահմանափակված շղթայով.

Այս արտահայտությունը ներկայացնում է էլեկտրամագնիսական ինդուկցիայի հիմնական օրենքը:

1 Վտ/վ մագնիսական հոսքի փոփոխության արագությամբ շղթայում առաջանում է էմֆ։ 1 Վ.

Թող շղթան, որում առաջանում է էմֆ-ը, բաղկացած է ոչ թե մեկ, այլ N պտույտից, օրինակ՝ սալենոիդ է։ Solenoid-ը գլանաձեւ հոսանք կրող կծիկ է, որը բաղկացած է մեծ թվով պտույտներից։ Քանի որ էլեկտրամագնիսում պտույտները միացված են հաջորդաբար, εi այս դեպքում հավասար կլինի յուրաքանչյուր պտույտում առաջացած emf-ի գումարին։:

Գերմանացի ֆիզիկոս Գ.Հելմհոլցն ապացուցեց, որ Ֆարադեյ-Լենց օրենքը էներգիայի պահպանման օրենքի հետևանք է։ Թող փակ հաղորդիչ շղթան լինի ոչ միատեսակ մագնիսական դաշտում: Եթե ​​շղթայում հոսում է I հոսանք, ապա Ամպերի ուժերի ազդեցությամբ թուլացած շղթան կսկսի շարժվել։ dt ժամանակի ընթացքում եզրագիծը տեղափոխելիս կատարվող dA տարրական աշխատանքը կլինի

dA = IdФm,

որտեղ dФm-ը շղթայի տարածքում մագնիսական հոսքի փոփոխությունն է dt ժամանակի ընթացքում: dt ժամանակով հոսանքի կատարած աշխատանքը շղթայի էլեկտրական դիմադրության R-ի հաղթահարման համար հավասար է I2Rdt-ի։ Ընթացիկ աղբյուրի ընդհանուր աշխատանքը այս ընթացքում հավասար է εIdt-ի: Էներգիայի պահպանման օրենքի համաձայն, ընթացիկ աղբյուրի աշխատանքը ծախսվում է անվանված երկու աշխատանքների վրա, այսինքն.

εIdt = IdФm + I2Rdt:

Հավասարության երկու կողմերը բաժանելով Idt-ի վրա՝ ստանում ենք

Հետևաբար, երբ շղթայի հետ կապված մագնիսական հոսքը փոխվում է, վերջինիս մեջ առաջանում է ինդուկցիայի էլեկտրաշարժիչ ուժ.

Էլեկտրամագնիսական թրթռումներ. Տատանողական միացում.

Էլեկտրամագնիսական տատանումները այնպիսի մեծությունների տատանումներ են, ինչպիսիք են ինդուկտիվությունը, դիմադրությունը, emf, լիցքը, հոսանքը:

Տատանվող շղթան էլեկտրական սխեման է, որը բաղկացած է կոնդենսատորից, կծիկից և հաջորդաբար միացված ռեզիստորից։ Ժամանակի ընթացքում կոնդենսատորի ափսեի վրա էլեկտրական լիցքի փոփոխությունը նկարագրվում է դիֆերենցիալ հավասարմամբ.

Էլեկտրամագնիսական ալիքները և դրանց հատկությունները.

Տատանողական շղթայում տեղի է ունենում կոնդենսատորի էլեկտրական էներգիան կծիկի մագնիսական դաշտի էներգիայի վերածելու գործընթացը և հակառակը։ Եթե ​​ժամանակի որոշակի կետերում մենք փոխհատուցենք էներգիայի կորուստները շղթայում արտաքին աղբյուրի պատճառով դիմադրության պատճառով, ապա մենք կստանանք չխոնավ էլեկտրական տատանումներ, որոնք կարող են արտանետվել ալեհավաքի միջոցով շրջակա տարածք:

Էլեկտրամագնիսական տատանումների տարածման գործընթացը, էլեկտրական և մագնիսական դաշտերի ուժգնության պարբերական փոփոխությունները շրջակա տարածության մեջ կոչվում են էլեկտրամագնիսական ալիք։

Էլեկտրամագնիսական ալիքները ընդգրկում են ալիքի երկարությունների լայն շրջանակ՝ 105-ից 10 մ, իսկ հաճախականությունները՝ 104-ից 1024 Հց: Անվանմամբ էլեկտրամագնիսական ալիքները բաժանվում են ռադիոալիքների, ինֆրակարմիր, տեսանելի և ուլտրամանուշակագույն ճառագայթման, ռենտգենյան ճառագայթների և ճառագայթման: Կախված ալիքի երկարությունից կամ հաճախությունից՝ փոխվում են էլեկտրամագնիսական ալիքների հատկությունները, ինչը քանակի նոր որակի անցնելու դիալեկտիկական-մատերիալիստական ​​օրենքի համոզիչ վկայությունն է։

Էլեկտրամագնիսական դաշտը նյութական է և ունի էներգիա, իմպուլս, զանգված, շարժվում է տարածության մեջ՝ վակուումում՝ C արագությամբ, իսկ միջավայրում՝ V=, որտեղ = 8,85;

Էլեկտրամագնիսական դաշտի ծավալային էներգիայի խտությունը: Էլեկտրամագնիսական երեւույթների գործնական կիրառումը շատ լայն է։ Դրանք են՝ կապի համակարգեր և միջոցներ, ռադիոհեռարձակում, հեռուստատեսություն, էլեկտրոնային համակարգչային տեխնիկա, տարբեր նպատակների կառավարման համակարգեր, չափիչ և բժշկական գործիքներ, կենցաղային էլեկտրական և ռադիոսարքավորումներ և այլն, այսինքն. մի բան, առանց որի անհնար է պատկերացնել ժամանակակից հասարակությունը։

Գրեթե ճշգրիտ գիտական ​​տվյալներ չկան այն մասին, թե ինչպես է հզոր էլեկտրամագնիսական ճառագայթումն ազդում մարդկանց առողջության վրա, կան միայն չհաստատված վարկածներ և, ընդհանրապես, ոչ անհիմն մտավախություններ, որ անբնական ամեն բան կործանարար ազդեցություն ունի: Ապացուցված է, որ ուլտրամանուշակագույն, ռենտգենյան և բարձր ինտենսիվության ճառագայթումը շատ դեպքերում իրական վնաս է հասցնում բոլոր կենդանի էակներին։

Երկրաչափական օպտիկա. Քաղաքացիական իրավունքի օրենքներ.

Երկրաչափական (ճառագայթային) օպտիկան օգտագործում է լույսի ճառագայթի իդեալականացված գաղափարը՝ լույսի անսահման բարակ ճառագայթ, որը ուղղագիծ տարածվում է միատարր իզոտրոպ միջավայրում, ինչպես նաև բոլոր ուղղություններով միատեսակ փայլող ճառագայթման կետային աղբյուրի գաղափարը: λ – լույսի ալիքի երկարություն, – բնորոշ չափս

առարկա ալիքի ճանապարհին. Երկրաչափական օպտիկան ալիքային օպտիկայի սահմանափակող դեպք է և դրա սկզբունքները բավարարվում են հետևյալ պայմաններով.

Երկրաչափական օպտիկան նույնպես հիմնված է լույսի ճառագայթների անկախության սկզբունքի վրա՝ շարժվելիս ճառագայթները միմյանց չեն խանգարում։ Ուստի ճառագայթների շարժումները չեն խանգարում, որ նրանցից յուրաքանչյուրը տարածվի միմյանցից անկախ։

Օպտիկայի բազմաթիվ գործնական խնդիրների դեպքում կարելի է անտեսել լույսի ալիքային հատկությունները և լույսի տարածումը համարել ուղղագիծ։ Այս դեպքում պատկերը հանգում է լույսի ճառագայթների ուղու երկրաչափությունը դիտարկելուն։

Երկրաչափական օպտիկայի հիմնական օրենքները.

Թվարկենք օպտիկայի հիմնական օրենքները, որոնք բխում են փորձարարական տվյալներից.

1) ուղիղ գծով տարածում.

2) Լույսի ճառագայթների անկախության օրենքը, այսինքն՝ երկու հատվող ճառագայթները, միմյանց չեն խանգարում. Այս օրենքը ավելի լավ է համընկնում ալիքի տեսության հետ, քանի որ մասնիկները, սկզբունքորեն, կարող են բախվել միմյանց:

3) արտացոլման օրենքը. ընկնող ճառագայթը, անդրադարձված ճառագայթը և միջերեսին ուղղահայացը, որը վերակառուցվել է ճառագայթի անկման կետում, գտնվում են նույն հարթության վրա, որը կոչվում է անկման հարթություն. անկման անկյունը հավասար է անկյան

Մտորումներ.

4) Լույսի բեկման օրենքը.

Ճեղքման օրենքըԸնկնող ճառագայթը, բեկված ճառագայթը և միջերեսին ուղղահայացը, որոնք վերակառուցվել են ճառագայթի անկման կետից, գտնվում են նույն հարթության վրա՝ անկման հարթությունում: Անկման անկյան սինուսի և անդրադարձման անկյան սինուսի հարաբերությունը հավասար է երկու միջավայրում լույսի արագությունների հարաբերությանը:

Sin i1/ sin i2 = n2/n1 = n21

որտեղ է երկրորդ միջավայրի հարաբերական բեկման ինդեքսը առաջին միջավայրի համեմատ: n21

Եթե ​​նյութ 1-ը դատարկություն է, վակուում, ապա n12 → n2-ը 2-ի բեկման բացարձակ ինդեքսն է: Հեշտությամբ կարելի է ցույց տալ, որ n12 = n2 /n1, ձախ կողմում այս հավասարության մեջ երկու նյութի հարաբերական բեկման ինդեքսն է (օրինակ. , 1-ը օդն է, 2-ը՝ ապակի), իսկ աջ կողմում՝ դրանց բացարձակ բեկման ցուցիչների հարաբերակցությունը։

5) Լույսի շրջելիության օրենքը (կարելի է բխել 4-րդ օրենքից). Եթե ​​լույս ուղարկեք հակառակ ուղղությամբ, այն կանցնի նույն ճանապարհով:

4) օրենքից հետևում է, որ եթե n2 > n1, ապա Sin i1 > Sin i2: Եկեք հիմա ունենանք n2< n1 , то есть свет из стекла, например, выходит в воздух, и мы постепенно увеличиваем угол i1.

Այնուհետև մենք կարող ենք հասկանալ, որ երբ այս անկյան (i1)pr-ի որոշակի արժեք է հասնում, ստացվում է, որ i2 անկյունը հավասար կլինի π /2 (ճառագայթ 5): Այնուհետև Sin i2 = 1 և n1 Sin (i1)pr = n2: Ուրեմն Սին

Ինչ է ամպերի հզորությունը

1820 թվականին ֆրանսիացի ականավոր ֆիզիկոս Անդրե Մարի Ամպերը (էլեկտրական հոսանքի չափման միավորը կոչվում է նրա անունով) ձևակերպեց ողջ էլեկտրատեխնիկայի հիմնարար օրենքներից մեկը։ Հետագայում այս օրենքին տրվեց ամպերի հզորություն անվանումը։

Ինչպես հայտնի է, երբ էլեկտրական հոսանքն անցնում է հաղորդիչով, նրա շուրջ առաջանում է սեփական (երկրորդային) մագնիսական դաշտ, որի լարվածության գծերը կազմում են մի տեսակ պտտվող թաղանթ։ Մագնիսական ինդուկցիայի այս գծերի ուղղությունը որոշվում է օգտագործելով աջ ձեռքի կանոնը (երկրորդ անունը՝ «գիմլետի կանոն»). մենք մտովի սեղմում ենք հաղորդիչը մեր աջ ձեռքով այնպես, որ լիցքավորված մասնիկների հոսքը համընկնի նշված ուղղության հետ։ թեքված բութ մատը. Արդյունքում, մետաղալարը բռնող մյուս չորս մատները ցույց կտան դաշտի պտույտը:

Եթե ​​երկու նման հաղորդիչներ (բարակ լարեր) տեղադրվեն զուգահեռ, ապա դրանց մագնիսական դաշտերի փոխազդեցության վրա կազդի ամպերի ուժը։ Կախված յուրաքանչյուր հաղորդիչում հոսանքի ուղղությունից, նրանք կարող են վանել կամ ձգել: Երբ հոսանքները հոսում են մեկ ուղղությամբ, ամպերի ուժը գրավիչ ազդեցություն է թողնում դրանց վրա: Ըստ այդմ, հոսանքների հակառակ ուղղությունը առաջացնում է վանում։ Սա զարմանալի չէ. թեև լիցքերը վանում են, այս օրինակում փոխազդում են ոչ թե լիցքերը, այլ մագնիսական դաշտերը: Քանի որ դրանց պտտման ուղղությունը նույնն է, արդյունքում ստացվող դաշտը վեկտորային գումար է, այլ ոչ թե տարբերություն։

Այլ կերպ ասած, մագնիսական դաշտը որոշակի կերպով գործում է լարվածության գծերը հատող հաղորդիչի վրա։ Ամպերի ուժը (կամայական հաղորդիչի ձևը) որոշվում է օրենքի բանաձևով.

որտեղ - I-ը հաղորդիչում հոսանքի արժեքն է. B - մագնիսական դաշտի ինդուկցիա, որում տեղադրված է ընթացիկ հաղորդիչ նյութը. L - վերցված է հոսանքի հետ հաղորդիչի երկարությունը հաշվարկելու համար (ավելին, այս դեպքում ենթադրվում է, որ հաղորդիչի երկարությունը և ուժը հակված են զրոյի); ալֆա (ա) - վեկտորային անկյուն լիցքավորված տարրական մասնիկների շարժման ուղղության և արտաքին դաշտի ուժգնության գծերի միջև: Հետևանքը հետևյալն է՝ երբ վեկտորների միջև անկյունը 90 աստիճան է, նրա մեղքը = 1, իսկ ուժի արժեքը առավելագույնն է։

Ամպերի ուժի գործողության վեկտորային ուղղությունը որոշվում է ձախ ձեռքի կանոնով. մենք մտովի դնում ենք ձախ ձեռքի ափը այնպես, որ արտաքին դաշտի մագնիսական ինդուկցիայի գծերը (վեկտորները) մտնեն բաց ափի մեջ։ , իսկ մյուս չորս ուղղված մատները ցույց են տալիս այն ուղղությունը, որով հոսանքը շարժվում է հաղորդիչում։ Այնուհետև 90 աստիճան անկյան տակ թեքված բութ մատը ցույց կտա հաղորդիչի վրա ազդող ուժի ուղղությունը: Եթե ​​էլեկտրական հոսանքի վեկտորի և կամայական ինդուկցիոն գծի միջև անկյունը չափազանց փոքր է, ապա կանոնի կիրառումը պարզեցնելու համար ոչ թե ինքնին ինդուկցիոն վեկտորը պետք է մտնի ափի մեջ, այլ մոդուլը:

Ամպերի հզորության օգտագործումը հնարավորություն տվեց ստեղծել էլեկտրական շարժիչներ։ Մենք բոլորս սովոր ենք այն փաստին, որ բավական է շրջել էլեկտրական կենցաղային սարքի անջատիչը, որը հագեցած է շարժիչով, որպեսզի դրա գործարկիչը գործի անցնի: Եվ ոչ ոք իրականում չի մտածում այն ​​գործընթացների մասին, որոնք տեղի են ունենում այս գործընթացում։ Ամպերի ուժի ուղղությունը ոչ միայն բացատրում է, թե ինչպես են աշխատում շարժիչները, այլ նաև թույլ է տալիս ճշգրիտ որոշել, թե ուր է ուղղվելու ոլորող մոմենտը:

Օրինակ, եկեք պատկերացնենք DC շարժիչը. նրա արմատուրը ոլորունով բազային շրջանակ է: Արտաքին մագնիսական դաշտը ստեղծվում է հատուկ բևեռներով։ Քանի որ արմատուրայի շուրջ ոլորուն վերքը շրջանաձև է, հակառակ կողմերում հոսանքի ուղղությունը հաղորդիչի հատվածներում հակահոսանք է: Հետևաբար, ամպերի ուժի գործողության վեկտորները նույնպես հակահոսանք են։ Քանի որ խարիսխը տեղադրված է առանցքակալների վրա, ամպերի ուժի վեկտորների փոխադարձ գործողությունը ստեղծում է ոլորող մոմենտ: Քանի որ հոսանքի արդյունավետ արժեքը մեծանում է, ուժը նույնպես մեծանում է: Այդ իսկ պատճառով անվանական էլեկտրական հոսանքը (նշված է էլեկտրական սարքավորումների անձնագրում) և ոլորող մոմենտն ուղղակիորեն փոխկապակցված են։ Ընթացքի աճը սահմանափակվում է դիզայնի առանձնահատկություններով՝ ոլորման համար օգտագործվող լարերի խաչմերուկը, պտույտների քանակը և այլն:

Ամպերի հզորություն

- Ամպերի ուժը (կամ Ամպերի օրենքը)

Ամպերի ուժի ուղղությունը հայտնաբերվում է ըստ վեկտորի արտադրանքի կանոնի - ըստ ձախ ձեռքի կանոնի. ձախ ձեռքի չորս ձգված մատները տեղադրեք հոսանքի ուղղությամբ, վեկտորը մտնում է ափի մեջ, բութ մատը թեքված է: ուղիղ անկյունը ցույց կտա հոսանքի հետ հաղորդիչի վրա ազդող ուժի ուղղությունը: (Դուք կարող եք նաև որոշել ուղղությունը՝ օգտագործելով ձեր աջ ձեռքը. պտտեք ձեր աջ ձեռքի չորս մատները առաջին գործոնից դեպի երկրորդը, բթամատը ցույց կտա ուղղությունը):

Ամպերի հզորության մոդուլ

,

որտեղ α-ն վեկտորների և .

Եթե ​​դաշտը միատարր է, իսկ հոսանք կրող հաղորդիչը վերջավոր չափերի է, ապա

Ուղղահայաց վրա

1. Ընթացիկ չափման միավորի սահմանում.

Հոսանք կրող ցանկացած հաղորդիչ իր շուրջը մագնիսական դաշտ է ստեղծում: Եթե ​​այս դաշտում տեղադրեք հոսանք ունեցող մեկ այլ հաղորդիչ, ապա այդ հաղորդիչների միջև առաջանում են փոխազդեցության ուժեր: Այս դեպքում զուգահեռ ուղղորդված հոսանքները ձգում են, իսկ հակառակ ուղղված հոսանքները վանում են:

Դիտարկենք երկու անսահման երկար զուգահեռ հաղորդիչներ, որոնք հոսանքներ են կրում Ես 1Եվ Ես 2,գտնվում է հեռավորության վրա վակուումում դ(վակուումի μ = 1): Ամպերի օրենքի համաձայն

Առաջնային ընթացիկ մագնիսական դաշտը հավասար է

,

ուժ, որը գործում է հաղորդիչի երկարության միավորի վրա

Հաղորդավարի մեկ միավորի երկարության վրա գործող ուժը երկու անսահման երկար հոսանք կրող հաղորդիչների միջև ուղիղ համեմատական ​​է հաղորդիչներից յուրաքանչյուրի ընթացիկ ուժին և հակադարձ համեմատական ​​է նրանց միջև եղած հեռավորությանը:

Ընթացիկ չափման միավորի սահմանում - Ամպեր.

SI համակարգում հոսանքի միավորն այնպիսի ուղիղ հոսանքն է, որը հոսելով անսահման փոքր խաչմերուկի երկու անսահման երկար զուգահեռ հաղորդիչների միջով, որոնք գտնվում են վակուումում՝ միմյանցից 1 մ հեռավորության վրա, առաջացնում է ուժ, որը գործում է միավորի երկարության վրա։ դիրիժորի հավասար 2 10- 7 Ն.

μ = 1; I 1 = I 2 = 1 Ա; d=1մ; μ 0 = 4π·10-7 H/m – մագնիսական հաստատուն:

/ fizika / Ամպերի օրենքը. Զուգահեռ հոսանքների փոխազդեցություն

Ամպերի օրենքը. Զուգահեռ հոսանքների փոխազդեցություն.

Ամպերի օրենքը ուղիղ հոսանքների փոխազդեցության օրենքն է։ Ստեղծվել է Անդրե Մարի Ամպերի կողմից 1820 թվականին: Ամպերի օրենքից հետևում է, որ մի ուղղությամբ հոսող ուղիղ հոսանքներով զուգահեռ հաղորդիչները ձգում են, իսկ հակառակ ուղղությամբ՝ ետ մղվում: Ամպերի օրենքը նաև այն օրենքն է, որը որոշում է այն ուժը, որով մագնիսական դաշտը գործում է հոսանք կրող հաղորդիչի փոքր հատվածի վրա։ Այն ուժը, որով մագնիսական դաշտը ազդում է ինդուկցիայի պարունակությամբ մագնիսական դաշտում գտնվող հոսանքի խտությամբ հաղորդիչի ծավալային տարրի dV-ի վրա։

Թեմա 10. ՄԱԳՆԻՍԱԿԱՆ ԴԱՇՏՈՒՄ ՇԱՐԺվող լիցքերի վրա գործող ՈՒԺԵՐ.

10.1. Ամպերի օրենքը.

10.3. Մագնիսական դաշտի ազդեցությունը հոսանք կրող շրջանակի վրա: 10.4. Մագնիսական մեծությունների չափման միավորներ. 10.5. Լորենցի ուժ.

10.6. Դահլիճի էֆեկտ.

10.7. Մագնիսական ինդուկցիայի վեկտորի շրջանառություն:

10.8. Solenoid-ի մագնիսական դաշտը.

10.9. Տորոիդի մագնիսական դաշտը.

10.10. Մագնիսական դաշտում հոսանք կրող հաղորդիչի տեղափոխման աշխատանքը։

10.1. Ամպերի օրենքը.

1820 թվականին A. M. Amper-ը փորձնականորեն հաստատեց, որ երկու հոսանք կրող հաղորդիչներ միմյանց հետ փոխազդում են ուժով.

	F = k	I 1 I 2

որտեղ b-ը հաղորդիչների միջև հեռավորությունն է, իսկ k-ը համամասնության գործակիցն է՝ կախված միավորների համակարգից:

Ամպերի օրենքի սկզբնական արտահայտությունը չի ներառում մագնիսական դաշտը բնութագրող որևէ մեծություն։ Այնուհետև մենք պարզեցինք, որ հոսանքների փոխազդեցությունը տեղի է ունենում մագնիսական դաշտի միջոցով և, հետևաբար, օրենքը պետք է ներառի մագնիսական դաշտի բնութագիրը:

Ժամանակակից SI նշումով Ամպերի օրենքը արտահայտվում է բանաձևով.

Եթե ​​մագնիսական դաշտը միատարր է, իսկ հաղորդիչը՝ մագնիսական դաշտի գծերին ուղղահայաց, ապա

որտեղ I = qnυ dr S – հոսանք S խաչաձեւ հատվածով հաղորդիչով:

F ուժի ուղղությունը որոշվում է վեկտորի արտադրյալի ուղղությամբ կամ ձախակողմյան կանոնով (որը նույնն է)։ Մենք մատները կողմնորոշում ենք առաջին վեկտորի ուղղությամբ, երկրորդ վեկտորը պետք է մտնի ափի մեջ, իսկ բթամատը ցույց է տալիս վեկտորի արտադրանքի ուղղությունը:

Ամպերի օրենքը արագություններից կախված հիմնարար ուժերի առաջին բացահայտումն է։ Հզորությունը կախված է շարժումից: Նման բան նախկինում չի եղել։

10.2. Երկու զուգահեռ անսահման հաղորդիչների փոխազդեցությունը հոսանքի հետ:

Թող b լինի հաղորդիչների միջև հեռավորությունը: Խնդիրը պետք է լուծվի այսպես՝ I 2 հաղորդիչներից մեկը ստեղծում է մագնիսական դաշտ, երկրորդ I 1-ը այս դաշտում է։

Մագնիսական ինդուկցիա, որը ստեղծված է հոսանքի I 2-ով դրանից b հեռավորության վրա.

B 2 = µ 2 0 π I b 2 (10.2.1)

Եթե ​​I 1 և I 2 ընկած են նույն հարթության վրա, ապա B 2 և I 1 անկյունը ուղիղ է, հետևաբար.

sin (l , B ) = 1 ապա, ընթացիկ տարրի վրա ազդող ուժը I 1 դլ
F21 = B2 I1 dl =				μ0 I1 I2 դլ
				2 πb
Հաղորդավարի յուրաքանչյուր միավորի երկարության համար կա ուժ
F 21 միավոր =						I1 I2

(իհարկե, առաջին հաղորդիչի կողմից երկրորդի վրա գործում է ճիշտ նույն ուժը): Ստացված ուժը հավասար է այս ուժերից մեկին։ Եթե ​​այս երկու դիրիժորներն են

ազդել երրորդի վրա, ապա դրանց մագնիսական դաշտերը B 1 և B 2 պետք է վեկտորականորեն ավելացնել:

10.3. Մագնիսական դաշտի ազդեցությունը հոսանք կրող շրջանակի վրա:

I հոսանք ունեցող շրջանակը գտնվում է միատեսակ մագնիսական դաշտում B, α-ն անկյունն է n-ի և B-ի միջև (նորմալի ուղղությունը կապված է հոսանքի ուղղության հետ՝ գիմլետի կանոնով):

L երկարությամբ շրջանակի կողմում գործող ամպերի ուժը հավասար է.

F1 = IlB (B l):

Նույն ուժը գործում է l երկարության մյուս կողմում: Արդյունքը «զույգ ուժեր» կամ «ոլորող մոմենտ» է։

M = F1 h = IlB bsinα,

որտեղ թեւը h = bsinα. Քանի որ lb = S-ը շրջանակի տարածքն է, ապա մենք կարող ենք գրել

M = IBS sinα = Pm sinα:

Այստեղ մենք գրեցինք մագնիսական ինդուկցիայի արտահայտությունը.

որտեղ M-ը ուժի ոլորող մոմենտն է, P-ը՝ մագնիսական մոմենտը:

Մագնիսական ինդուկցիայի B ֆիզիկական իմաստը մի մեծություն է, որը թվայինորեն հավասար է այն ուժին, որով մագնիսական դաշտը գործում է միավոր երկարությամբ հաղորդիչի վրա, որով այն հոսում է:

միավոր հոսանք: B = I F l; Ինդուկցիոն հարթություն [B] = A N m: .

Այսպիսով, այս ոլորող մոմենտի ազդեցության տակ շրջանակը կպտտվի այնպես, որ n r || Բ. b երկարության կողմերի վրա նույնպես ազդում է F 2 ամպերի ուժը - այն ձգում է շրջանակը և այլն:

քանի որ ուժերը հավասար են մեծությամբ և հակառակ ուղղությամբ, շրջանակը չի շարժվում, այս դեպքում M = 0, կայուն հավասարակշռության վիճակ

Երբ n-ը և B-ն հակազուգահեռ են, M = 0 (քանի որ թեւը զրո է), սա անկայուն հավասարակշռության վիճակ է: Շրջանակը փոքրանում է, և եթե մի փոքր շարժվում է, անմիջապես հայտնվում է

ոլորող մոմենտ այնպես, որ այն կպտտվի այնպես, որ n r || Բ (նկ. 10.4):

Անհամասեռ դաշտում շրջանակը կպտտվի և կտարածվի դեպի ավելի ուժեղ դաշտի տարածք:

10.4. Մագնիսական մեծությունների չափման միավորներ.

Ինչպես կարող եք կռահել, դա Ամպերի օրենքն է, որն օգտագործվում է հոսանքի միավորը՝ Ամպերը սահմանելու համար:

Այսպիսով, Ամպերը հաստատուն մեծության հոսանք է, որն անցնելով անսահման երկարությամբ և աննշանորեն փոքր խաչմերուկով երկու զուգահեռ ուղիղ հաղորդիչներով, որոնք գտնվում են մեկ մետր հեռավորության վրա, մեկը մյուսից վակուումում։

առաջացնում է 2 10 − 7 Ն մ ուժ այս հաղորդիչների միջև։

I1 I2

որտեղ dl = 1 մ; b = 1 մ; I1

I2 = 1 Ա;

2 10− 7

Եկեք այստեղից որոշենք µ 0-ի չափը և արժեքը.

SI-ում՝ 2·10

μ0 = 4π·10

կամ μ0 = 4π·10

– 7 Գն

GHS-ում` µ 0 = 1

Բիո-Սավարա-Լապլաս,

ուղղագիծ

ընթացիկ հաղորդիչ

μ0 I

Դուք կարող եք գտնել մագնիսական դաշտի ինդուկցիայի չափը.

4 πb

1 Տ

Մեկ Տեսլա 1 Տ = 104 Գաուս:

Գաուսը չափման միավոր է Գաուսի միավորների համակարգում (GUS):

1 Տ (մեկ տեսլան հավասար է միատեսակ մագնիսական դաշտի մագնիսական ինդուկցիային, որում) 1 Ա մ2 մագնիսական մոմենտ ունեցող հարթ շղթայի վրա գործում է 1 Նմ ոլորող մոմենտ:

Չափման միավոր B-ն անվանվել է ի պատիվ սերբ գիտնական Նիկոլա Տեսլայի (1856 - 1943), ով ունեցել է հսկայական քանակությամբ գյուտեր։

Մեկ այլ սահմանում. 1 T-ը հավասար է մագնիսական ինդուկցիային, որի դեպքում մագնիսական հոսքը դաշտի ուղղությանը ուղղահայաց 1 մ2 տարածքով 1 Վտ է:

Wb մագնիսական հոսքի չափման միավորը ստացել է իր անվանումը՝ ի պատիվ գերմանացի ֆիզիկոս Վիլհելմ Վեբերի (1804 - 1891), Հալլեի, Գյոթինգհեմի և Լայպցիգի համալսարանների պրոֆեսոր։

Ինչպես արդեն ասացինք.մագնիսական հոսք Ф, մակերևույթի միջով S - մագնիսական դաշտի բնութագրիչներից մեկը (նկ. 10.5)