ലബോറട്ടറി ജോലി ശബ്ദശാസ്ത്രത്തിലെ ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റിനെക്കുറിച്ചുള്ള പഠനം. ഇലാസ്റ്റിക്, വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾക്കുള്ള ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം

തിരമാലകളുടെ ഉറവിടം ഇടതുവശത്തേക്ക് നീങ്ങുന്നു. അപ്പോൾ ഇടതുവശത്ത് തിരമാലകളുടെ ആവൃത്തി കൂടുതലായി മാറുന്നു (കൂടുതൽ), വലതുവശത്ത് - താഴ്ന്നത് (കുറവ്), മറ്റൊരു വിധത്തിൽ പറഞ്ഞാൽ, തരംഗങ്ങളുടെ ഉറവിടം അത് പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന തരംഗങ്ങളുമായി പിടിക്കുകയാണെങ്കിൽ, തരംഗദൈർഘ്യം കുറയുന്നു. അത് നീക്കം ചെയ്താൽ, തരംഗദൈർഘ്യം വർദ്ധിക്കും.

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- റിസീവർ രേഖപ്പെടുത്തുന്ന തരംഗങ്ങളുടെ ആവൃത്തിയിലും നീളത്തിലും ഉള്ള മാറ്റം, അവയുടെ ഉറവിടത്തിൻ്റെ ചലനം കൂടാതെ/അല്ലെങ്കിൽ റിസീവറിൻ്റെ ചലനം മൂലമുണ്ടാകുന്ന മാറ്റം.

പ്രതിഭാസത്തിൻ്റെ സാരാംശം

സൈറണുള്ള ഒരു കാർ നിരീക്ഷകനെ മറികടന്ന് ഓടുമ്പോൾ ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം പ്രായോഗികമായി നിരീക്ഷിക്കാൻ എളുപ്പമാണ്. സൈറൺ ഒരു നിശ്ചിത ടോൺ പുറപ്പെടുവിക്കുന്നുവെന്ന് കരുതുക, അത് മാറുന്നില്ല. നിരീക്ഷകനുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ കാർ നീങ്ങാത്തപ്പോൾ, സൈറൺ പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന ശബ്ദം അവൻ കൃത്യമായി കേൾക്കുന്നു. എന്നാൽ കാർ നിരീക്ഷകനെ സമീപിക്കുകയാണെങ്കിൽ, ആവൃത്തി ശബ്ദ തരംഗങ്ങൾവർദ്ധിക്കും (ദൈർഘ്യം കുറയും), സൈറൺ യഥാർത്ഥത്തിൽ ഉൽപ്പാദിപ്പിക്കുന്നതിനേക്കാൾ ഉയർന്ന പിച്ച് നിരീക്ഷകൻ കേൾക്കും. കാർ നിരീക്ഷകനെ കടന്നുപോകുമ്പോൾ, സൈറൺ യഥാർത്ഥത്തിൽ ഉണ്ടാക്കുന്ന ശബ്ദം അവൻ കേൾക്കും. കാർ കൂടുതൽ മുന്നോട്ട് പോകുകയും അടുത്ത് പോകുന്നതിനുപകരം അകന്നുപോകുകയും ചെയ്യുമ്പോൾ നിരീക്ഷകൻ കൂടുതൽ കേൾക്കും താഴ്ന്ന ടോൺ, ശബ്ദ തരംഗങ്ങളുടെ താഴ്ന്ന ആവൃത്തി (അതനുസരിച്ച്, നീളം കൂടിയ) കാരണം.

ചാർജ്ജ് ചെയ്ത കണിക ആപേക്ഷിക വേഗതയിൽ ഒരു മാധ്യമത്തിൽ നീങ്ങുമ്പോൾ കേസും പ്രധാനമാണ്. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റുമായി നേരിട്ട് ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്ന ചെറൻകോവ് വികിരണം ലബോറട്ടറി സിസ്റ്റത്തിൽ രേഖപ്പെടുത്തിയിട്ടുണ്ട്.

ഗണിത വിവരണം

തരംഗ സ്രോതസ്സ് മീഡിയവുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ, തരംഗ ചിഹ്നങ്ങൾ തമ്മിലുള്ള ദൂരം (തരംഗദൈർഘ്യം) ചലനത്തിൻ്റെ വേഗതയെയും ദിശയെയും ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. സ്രോതസ്സ് റിസീവറിലേക്ക് നീങ്ങുന്നുവെങ്കിൽ, അതായത്, അത് പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന തരംഗത്തെ പിടിക്കുന്നുവെങ്കിൽ, തരംഗദൈർഘ്യം കുറയുന്നു, അത് നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ, തരംഗദൈർഘ്യം വർദ്ധിക്കുന്നു:

,

സ്രോതസ്സ് തരംഗങ്ങൾ പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന ആവൃത്തി എവിടെയാണ്, മാധ്യമത്തിലെ തരംഗങ്ങളുടെ വ്യാപനത്തിൻ്റെ വേഗത, മാധ്യമവുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ തരംഗ സ്രോതസ്സിൻ്റെ വേഗത (ഉറവിടം റിസീവറിനെ സമീപിക്കുകയാണെങ്കിൽ പോസിറ്റീവ്, അത് നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ നെഗറ്റീവ്).

ഒരു നിശ്ചിത റിസീവർ രേഖപ്പെടുത്തിയ ആവൃത്തി

മീഡിയവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട റിസീവറിൻ്റെ വേഗത എവിടെയാണ് (അത് ഉറവിടത്തിലേക്ക് നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ പോസിറ്റീവ്).

ഫോർമുല (2) ലെ ഫോർമുല (1) ൽ നിന്ന് ഫ്രീക്വൻസി മൂല്യം മാറ്റിസ്ഥാപിക്കുന്നതിലൂടെ, പൊതുവായ കേസിൻ്റെ ഫോർമുല നമുക്ക് ലഭിക്കും:

പ്രകാശത്തിൻ്റെ വേഗത എവിടെയാണ്, റിസീവറുമായി (നിരീക്ഷകൻ) ആപേക്ഷികമായ സ്രോതസ്സിൻ്റെ വേഗതയാണ്, റിസീവറിൻ്റെ റഫറൻസ് സിസ്റ്റത്തിലെ ഉറവിടത്തിലേക്കുള്ള ദിശയും വേഗത വെക്റ്ററും തമ്മിലുള്ള കോണാണ്. ഉറവിടം നിരീക്ഷകനിൽ നിന്ന് റേഡിയൽ ആയി മാറുകയാണെങ്കിൽ, അത് സമീപിക്കുകയാണെങ്കിൽ - .

ആപേക്ഷിക ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം രണ്ട് കാരണങ്ങളാൽ സംഭവിക്കുന്നു:

• ഉറവിടത്തിൻ്റെയും റിസീവറിൻ്റെയും ആപേക്ഷിക ചലനത്തോടുകൂടിയ ഫ്രീക്വൻസി മാറ്റത്തിൻ്റെ ക്ലാസിക്കൽ അനലോഗ്;

അവസാന ഘടകം തിരശ്ചീന ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റിലേക്ക് നയിക്കുന്നു, വേവ് വെക്റ്ററും സ്രോതസ് വേഗതയും തമ്മിലുള്ള കോൺ . ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ആവൃത്തിയിലെ മാറ്റം ക്ലാസിക്കൽ അനലോഗ് ഇല്ലാത്ത തികച്ചും ആപേക്ഷിക ഫലമാണ്.

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം എങ്ങനെ നിരീക്ഷിക്കാം

ഈ പ്രതിഭാസം ഏതെങ്കിലും തരംഗങ്ങളുടെയും കണികാ പ്രവാഹങ്ങളുടെയും സവിശേഷതയായതിനാൽ, ശബ്ദത്തിനായി നിരീക്ഷിക്കുന്നത് വളരെ എളുപ്പമാണ്. ശബ്ദ വൈബ്രേഷനുകളുടെ ആവൃത്തി പിച്ച് ആയി ചെവി മനസ്സിലാക്കുന്നു. വേഗത്തിൽ ഓടുന്ന ഒരു കാറോ ട്രെയിനോ നിങ്ങളുടെ അരികിലൂടെ കടന്നുപോകുമ്പോൾ ഒരു ശബ്ദം പുറപ്പെടുവിക്കുമ്പോൾ നിങ്ങൾ ഒരു സാഹചര്യത്തിനായി കാത്തിരിക്കേണ്ടതുണ്ട്, ഉദാഹരണത്തിന്, ഒരു സൈറൺ അല്ലെങ്കിൽ ഒരു ബീപ്പ്. കാർ നിങ്ങളുടെ അടുത്തേക്ക് വരുമ്പോൾ, ശബ്ദത്തിൻ്റെ പിച്ച് കൂടുതലായിരിക്കുമെന്ന് നിങ്ങൾ കേൾക്കും, തുടർന്ന്, കാർ നിങ്ങളിലേക്ക് എത്തുമ്പോൾ, അത് കുത്തനെ കുറയും, തുടർന്ന്, അത് നീങ്ങുമ്പോൾ, കാർ താഴ്ന്ന നോട്ടിൽ ഹോൺ ചെയ്യും.

അപേക്ഷ

• ഒരു വസ്തുവിൽ നിന്ന് പ്രതിഫലിക്കുന്ന സിഗ്നലിൻ്റെ ആവൃത്തിയിലെ മാറ്റം അളക്കുന്ന ഒരു റഡാറാണ് ഡോപ്ലർ റഡാർ. ആവൃത്തിയിലെ മാറ്റത്തെ അടിസ്ഥാനമാക്കി, വസ്തുവിൻ്റെ വേഗതയുടെ റേഡിയൽ ഘടകം കണക്കാക്കുന്നു (വസ്തുവിലൂടെയും റഡാറിലൂടെയും കടന്നുപോകുന്ന ഒരു നേർരേഖയിലേക്കുള്ള പ്രവേഗത്തിൻ്റെ പ്രൊജക്ഷൻ). ഡോപ്ലർ റഡാറുകൾ വിവിധ ആപ്ലിക്കേഷനുകളിൽ ഉപയോഗിക്കാം: വേഗത നിർണ്ണയിക്കാൻ വിമാനം, കപ്പലുകൾ, കാറുകൾ, ഹൈഡ്രോമീറ്ററുകൾ (മേഘങ്ങൾ പോലുള്ളവ), കടൽ, നദി പ്രവാഹങ്ങൾ, മറ്റ് വസ്തുക്കൾ.

• ജ്യോതിശാസ്ത്രം
  • നക്ഷത്രങ്ങളുടെയും താരാപഥങ്ങളുടെയും മറ്റുള്ളവയുടെയും ചലനത്തിൻ്റെ റേഡിയൽ പ്രവേഗം നിർണ്ണയിക്കുന്നത് സ്പെക്ട്രൽ ലൈനുകളുടെ വ്യതിയാനമാണ്. ആകാശഗോളങ്ങൾ. ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം ഉപയോഗിച്ച്, അവയുടെ റേഡിയൽ വേഗത നിർണ്ണയിക്കുന്നത് ആകാശഗോളങ്ങളുടെ സ്പെക്ട്രത്തിൽ നിന്നാണ്. പ്രകാശ വൈബ്രേഷനുകളുടെ തരംഗദൈർഘ്യത്തിലെ മാറ്റം, സ്രോതസ്സിൻ്റെ സ്പെക്ട്രത്തിലെ എല്ലാ സ്പെക്ട്രൽ ലൈനുകളും അതിൻ്റെ റേഡിയൽ പ്രവേഗം നിരീക്ഷകനിൽ നിന്ന് (ചുവപ്പ് ഷിഫ്റ്റ്) അകന്നുപോയാൽ നീളമുള്ള തരംഗങ്ങളിലേക്കും ദിശയാണെങ്കിൽ ഹ്രസ്വമായവയിലേക്കും മാറുന്നു എന്ന വസ്തുതയിലേക്ക് നയിക്കുന്നു. അതിൻ്റെ റേഡിയൽ പ്രവേഗം നിരീക്ഷകനിലേക്കാണ് (വയലറ്റ് ഷിഫ്റ്റ്) . പ്രകാശത്തിൻ്റെ വേഗതയുമായി (300,000 കി.മീ/സെ) താരതമ്യം ചെയ്യുമ്പോൾ സ്രോതസ്സിൻ്റെ വേഗത ചെറുതാണെങ്കിൽ, റേഡിയൽ വേഗത, ഏതെങ്കിലും സ്പെക്ട്രൽ രേഖയുടെ തരംഗദൈർഘ്യത്തിലെ മാറ്റത്താൽ ഗുണിച്ച് അതിൻ്റെ തരംഗദൈർഘ്യം കൊണ്ട് ഹരിച്ച പ്രകാശത്തിൻ്റെ വേഗതയ്ക്ക് തുല്യമാണ്. ഒരു നിശ്ചല സ്രോതസ്സിലെ അതേ വരി.
  • സ്പെക്ട്രൽ ലൈനുകളുടെ വീതി കൂട്ടിയാണ് നക്ഷത്രങ്ങളുടെ താപനില നിശ്ചയിക്കുന്നത്
• നോൺ-ഇൻവേസിവ് ഫ്ലോ വെലോസിറ്റി അളക്കൽ. ദ്രാവകങ്ങളുടെയും വാതകങ്ങളുടെയും ഒഴുക്ക് നിരക്ക് അളക്കാൻ ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം ഉപയോഗിക്കുന്നു. ഈ രീതിയുടെ പ്രയോജനം, സെൻസറുകൾ നേരിട്ട് ഫ്ലോയിലേക്ക് സ്ഥാപിക്കേണ്ട ആവശ്യമില്ല എന്നതാണ്. മീഡിയത്തിൻ്റെ അസന്തുലിതാവസ്ഥയിൽ (സസ്പെൻഷൻ കണങ്ങൾ, പ്രധാന ഒഴുക്കുമായി കലരാത്ത ദ്രാവക തുള്ളികൾ, ഗ്യാസ് കുമിളകൾ) അൾട്രാസൗണ്ട് ചിതറിച്ചാണ് വേഗത നിർണ്ണയിക്കുന്നത്.
• സുരക്ഷാ അലാറങ്ങൾ. ചലിക്കുന്ന വസ്തുക്കളെ കണ്ടെത്താൻ
• കോർഡിനേറ്റുകളുടെ നിർണ്ണയം. IN ഉപഗ്രഹ സംവിധാനംഭൂമിയിലെ എമർജൻസി ട്രാൻസ്മിറ്ററിൻ്റെ കോസ്പാസ്-സാർസാറ്റ് കോർഡിനേറ്റുകൾ ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ് ഉപയോഗിച്ച് അതിൽ നിന്ന് ലഭിക്കുന്ന റേഡിയോ സിഗ്നലിൽ നിന്നുള്ള ഉപഗ്രഹമാണ് നിർണ്ണയിക്കുന്നത്.

കലയും സംസ്കാരവും

• അമേരിക്കൻ കോമഡി ടെലിവിഷൻ പരമ്പരയായ "ദി ബിഗ് ബാംഗ് തിയറി" യുടെ 1-ാം സീസണിൻ്റെ ആറാം എപ്പിസോഡിൽ, ഡോ. ഷെൽഡൺ കൂപ്പർ ഹാലോവീനിലേക്ക് പോകുന്നു, അതിനായി ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റിനെ പ്രതീകപ്പെടുത്തുന്ന ഒരു വേഷം അദ്ദേഹം ധരിക്കുന്നു. എന്നിരുന്നാലും, അവിടെയുള്ള എല്ലാവരും (അവൻ്റെ സുഹൃത്തുക്കൾ ഒഴികെ) അവൻ ഒരു സീബ്രയാണെന്ന് കരുതുന്നു.

കുറിപ്പുകൾ

ഇതും കാണുക

ലിങ്കുകൾ

• സമുദ്ര പ്രവാഹങ്ങൾ അളക്കാൻ ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം ഉപയോഗിക്കുന്നു

വിക്കിമീഡിയ ഫൗണ്ടേഷൻ. 2010.

• മെഴുക്
• കമ്പ്യൂട്ടർ വൈറസുകളുടെ പോളിമോർഫിസം

മറ്റ് നിഘണ്ടുവുകളിൽ "ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം" എന്താണെന്ന് കാണുക:

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം ട്രാൻസ്മിറ്റർ റിസീവറുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ അല്ലെങ്കിൽ തിരിച്ചും നീങ്ങുമ്പോൾ സംഭവിക്കുന്ന ആവൃത്തിയിലുള്ള മാറ്റം. [എൽ.എം. നെവ്ദ്യേവ്. ടെലികമ്മ്യൂണിക്കേഷൻ സാങ്കേതികവിദ്യകൾ. ഇംഗ്ലീഷ് റഷ്യൻ നിഘണ്ടുഡയറക്ടറി. എഡിറ്റ് ചെയ്തത് യു.എം. ഗോർനോസ്റ്റേവ. മോസ്കോ… സാങ്കേതിക വിവർത്തകൻ്റെ ഗൈഡ്

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- ഡോപ്ലെറിയോ റെയ്‌കിനിസ് സ്റ്റാറ്റസ് ടി സ്‌രിറ്റിസ് ഫിസിക്ക ആറ്റിറ്റിക്‌മെനിസ്: ഇംഗ്ലീഷ്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ് വോക്ക്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ്, m rus. ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, m; ഡോപ്ലർ പ്രതിഭാസം, n pranc. എഫറ്റ് ഡോപ്ലർ, എം … ഫിസിക്കോസ് ടെർമിൻ സോഡിനാസ്

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- ഡോപ്ലർ ഐഒ എഫക്റ്റാസ് സ്റ്റാറ്റസ് ടി സ്രൈറ്റിസ് ഓട്ടോമാറ്റിക് അറ്റിറ്റിക്മെനിസ്: ഇംഗ്ലീഷ്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ് വോക്ക്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ്, m rus. ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, m; ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, m pranc. എഫറ്റ് ഡോപ്ലർ, എം റൈസിയാ: സിനോനിമാസ് – ഡോപ്ലെരിയോ എഫെക്റ്റാസ് … ഓട്ടോമാറ്റിക്കോസ് ടെർമിൻ സോഡിനാസ്

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- ഡോപ്ലെറിയോ എഫെക്റ്റാസ് സ്റ്റാറ്റസ് ടി സ്രിറ്റിസ് എനെർഗെറ്റിക അപിബ്രൈറ്റിസ് സ്പിൻഡുലിയൂട്ട്സ് സ്റ്റെബിമോ ബാംഗോസ് ഇൽജിയോ പാസികേറ്റിമാസ്, സാൾട്ടിനിയുയി ജുഡൻ്റ് സ്റ്റെബിറ്റോജോ അറ്റ്‌വിൽജിയു. atitikmenys: ഇംഗ്ലീഷ്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ് വോക്ക്. ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, m rus. ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, m; ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, എം... ഐസ്കിനാമസിസ് ഷിലുമിൻസ് ഇർ ബ്രാൻഡുവോലിൻ ടെക്നിക്കോസ് ടെർമിൻ സോഡിനാസ്

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- ഡോപ്ലെറിയോ എഫെക്റ്റസ് സ്റ്റാറ്റസ് ടി സ്രിറ്റിസ് സ്റ്റാൻഡേർറ്റിസാസിജ ഇർ മെട്രോളോജിയാ അപിബ്രീസ്റ്റിസ് മട്ടുഒജാമോസിയോസ് സ്പിൻഡുലിയൂട്ട്സ് ഡാസ്നിയോ പോക്കിറ്റിസ്, അറ്റ്സിരാൻഡാൻ്റിസ് ഡെൽ റിലിയറ്റിവിയോജോ ജൂഡീസിയോ ടാർപ് പിരിമിനിയോ സ്റ്റെബ്ലിയോ സ്റ്റീബിൻ. atitikmenys: ഇംഗ്ലീഷ്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ് വോക്ക്... പെങ്കികാൽബിസ് ഐസ്കിനാമസിസ് മെട്രോളോജിജോസ് ടെർമിൻ സോഡിനാസ്

തരംഗ സ്രോതസ്സ് മീഡിയവുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ, തരംഗ ചിഹ്നങ്ങൾ തമ്മിലുള്ള ദൂരം (തരംഗദൈർഘ്യം) ചലനത്തിൻ്റെ വേഗതയെയും ദിശയെയും ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. സ്രോതസ്സ് റിസീവറിലേക്ക് നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ, അതായത്, അത് പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന തരംഗവുമായി പിടിക്കുകയാണെങ്കിൽ, തരംഗദൈർഘ്യം കുറയുന്നു. അത് നീക്കം ചെയ്താൽ, തരംഗദൈർഘ്യം വർദ്ധിക്കും.

തരംഗ ആവൃത്തി പൊതുവായ കാഴ്ച, റിസീവർ എത്ര വേഗത്തിൽ നീങ്ങുന്നു എന്നതിനെ മാത്രം ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു

തരംഗം ഉറവിടത്തിൽ നിന്ന് ആരംഭിച്ചയുടൻ, അതിൻ്റെ പ്രചാരണത്തിൻ്റെ വേഗത നിർണ്ണയിക്കുന്നത് അത് പ്രചരിപ്പിക്കുന്ന മാധ്യമത്തിൻ്റെ ഗുണങ്ങളാൽ മാത്രമാണ് - തരംഗത്തിൻ്റെ ഉറവിടം ഇനി ഒരു പങ്കും വഹിക്കുന്നില്ല. ജലത്തിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിൽ, ഉദാഹരണത്തിന്, തിരമാലകൾ, ഒരിക്കൽ ഉത്തേജിതമാകുമ്പോൾ, മർദ്ദം, ഉപരിതല പിരിമുറുക്കം, ഗുരുത്വാകർഷണം എന്നിവയുടെ പ്രതിപ്രവർത്തനം കാരണം മാത്രം പ്രചരിക്കുന്നു. മർദ്ദ വ്യത്യാസങ്ങളുടെ ദിശാസൂചന പ്രക്ഷേപണം കാരണം അക്കോസ്റ്റിക് തരംഗങ്ങൾ വായുവിൽ (മറ്റ് ശബ്ദ-ചാലക മാധ്യമങ്ങൾ) പ്രചരിപ്പിക്കുന്നു. കൂടാതെ തരംഗ പ്രചരണ സംവിധാനങ്ങളൊന്നും തരംഗ സ്രോതസ്സിനെ ആശ്രയിക്കുന്നില്ല. അതുകൊണ്ട് ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം.

ഇത് കൂടുതൽ വ്യക്തമാക്കുന്നതിന്, സൈറൺ ഉള്ള ഒരു കാറിലെ ഒരു ഉദാഹരണം നോക്കാം.

കാർ നിശ്ചലമാണെന്ന് ആദ്യം കരുതുക. സൈറണിൽ നിന്നുള്ള ശബ്ദം നമ്മിൽ എത്തുന്നു, കാരണം അതിനുള്ളിലെ ഇലാസ്റ്റിക് മെംബ്രൺ ഇടയ്ക്കിടെ വായുവിൽ പ്രവർത്തിക്കുന്നു, അതിൽ കംപ്രഷൻ സൃഷ്ടിക്കുന്നു - പ്രദേശങ്ങൾ ഉയർന്ന രക്തസമ്മർദ്ദം, - ഡിസ്ചാർജുകൾ ഉപയോഗിച്ച് ഒന്നിടവിട്ട്. കംപ്രഷൻ കൊടുമുടികൾ - ഒരു അക്കോസ്റ്റിക് തരംഗത്തിൻ്റെ "ക്രെസ്റ്റുകൾ" - അവ നമ്മുടെ ചെവിയിൽ എത്തി ബാധിക്കുന്നതുവരെ മീഡിയം (വായു) വഴി പ്രചരിപ്പിക്കുന്നു. കർണ്ണപുടം. അതിനാൽ, കാർ നിശ്ചലമായിരിക്കുമ്പോൾ, അതിൻ്റെ സിഗ്നലിൻ്റെ മാറ്റമില്ലാത്ത ടോൺ ഞങ്ങൾ കേൾക്കുന്നത് തുടരും.

എന്നാൽ കാർ നിങ്ങളുടെ ദിശയിലേക്ക് നീങ്ങാൻ തുടങ്ങുമ്പോൾ, പുതിയൊരെണ്ണം ചേർക്കും ഫലം. ഒരു തരംഗത്തിൻ്റെ കൊടുമുടിയുടെ ഉദ്വമനം മുതൽ അടുത്തതിലേക്കുള്ള സമയത്ത്, കാർ നിങ്ങളുടെ അടുത്തേക്ക് കുറച്ച് ദൂരം സഞ്ചരിക്കും. ഇക്കാരണത്താൽ, തുടർന്നുള്ള ഓരോ തരംഗ കൊടുമുടിയുടെയും ഉറവിടം അടുത്തായിരിക്കും. തൽഫലമായി, കാർ നിശ്ചലമായിരിക്കുമ്പോൾ തിരമാലകൾ നിങ്ങളുടെ ചെവിയിൽ എത്തും, നിങ്ങൾ മനസ്സിലാക്കുന്ന ശബ്ദത്തിൻ്റെ പിച്ച് വർദ്ധിക്കും. നേരെമറിച്ച്, ഹോണുള്ള ഒരു കാർ എതിർദിശയിൽ ഓടിക്കുകയാണെങ്കിൽ, ശബ്ദ തരംഗങ്ങളുടെ കൊടുമുടികൾ നിങ്ങളുടെ ചെവിയിൽ വളരെ കുറച്ച് തവണ എത്തും, കൂടാതെ ശബ്ദത്തിൻ്റെ ആവൃത്തി കുറയുകയും ചെയ്യും.

അതിനുണ്ട് പ്രധാനപ്പെട്ടത്ജ്യോതിശാസ്ത്രം, സോണാർ, റഡാർ എന്നിവയിൽ. ജ്യോതിശാസ്ത്രത്തിൽ, ഒരു നിശ്ചിത ആവൃത്തിയിലുള്ള പ്രകാശത്തിൻ്റെ ഡോപ്ലർ ഷിഫ്റ്റ് ഉപയോഗിച്ച് ഒരു നക്ഷത്രത്തിൻ്റെ നിരീക്ഷണരേഖയിലൂടെയുള്ള ചലനത്തിൻ്റെ വേഗത നിർണ്ണയിക്കാൻ കഴിയും. വിദൂര ഗാലക്സികളിൽ നിന്നുള്ള പ്രകാശത്തിൻ്റെ ആവൃത്തിയിലെ ഡോപ്ലർ ഷിഫ്റ്റ് നിരീക്ഷിക്കുന്നതിൽ നിന്നാണ് ഏറ്റവും ആശ്ചര്യകരമായ ഫലം ലഭിക്കുന്നത്: ചുവന്ന ഷിഫ്റ്റ് എന്ന് വിളിക്കപ്പെടുന്നത് സൂചിപ്പിക്കുന്നത് എല്ലാ ഗാലക്സികളും പ്രകാശത്തിൻ്റെ പകുതി വേഗതയിൽ നമ്മിൽ നിന്ന് അകന്നുപോകുന്നു, ദൂരം വർദ്ധിക്കുന്നു എന്നാണ്. പ്രപഞ്ചം സമാനമായ രീതിയിൽ വികസിക്കുകയാണോ അതോ ചുവന്ന ഷിഫ്റ്റ് താരാപഥങ്ങളുടെ "ചിതറിക്കൽ" അല്ലാതെ മറ്റെന്തെങ്കിലും കാരണമാണോ എന്ന ചോദ്യം തുറന്നിരിക്കുന്നു.

ഞങ്ങൾ ഉപയോഗിച്ച ഫോർമുലയിൽ.

താഴെ ഡോപ്ലർ പ്രഭാവംഉറവിടത്തിൻ്റെയും റിസീവറിൻ്റെയും ചലനവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട വേവ് റിസീവർ രേഖപ്പെടുത്തിയ ആവൃത്തിയിലെ മാറ്റം മനസ്സിലാക്കുക. 1842-ൽ ഓസ്ട്രിയൻ ഭൗതികശാസ്ത്രജ്ഞനായ കെ. ഡോപ്ലർ ശബ്ദശാസ്ത്രത്തിലും ഒപ്റ്റിക്സിലും ഈ പ്രഭാവം ആദ്യമായി സൈദ്ധാന്തികമായി തെളിയിക്കപ്പെട്ടു.

രണ്ട് പ്രത്യേക കേസുകളുടെ ഉദാഹരണം ഉപയോഗിച്ച് റിസീവർ മനസ്സിലാക്കുന്ന ഇലാസ്റ്റിക് തരംഗത്തിൻ്റെ ആവൃത്തി നിർണ്ണയിക്കുന്ന ഫോർമുലയുടെ ഡെറിവേഷൻ നമുക്ക് പരിഗണിക്കാം. 1. മാധ്യമത്തിൽ ശബ്ദ തരംഗങ്ങളുടെ നിശ്ചലമായ ഉറവിടവും റിസീവറും അടങ്ങിയിരിക്കുന്നു. ഉറവിടം പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന ആവൃത്തികളും തരംഗദൈർഘ്യങ്ങളും
, വേഗതയിൽ നീങ്ങുന്നു , റിസീവറിൽ എത്തുക, അതിൽ ഒരേ ആവൃത്തിയുടെ ആന്ദോളനങ്ങൾ സൃഷ്ടിക്കുക
(ചിത്രം 6.11, എ). 2. സ്രോതസ്സും അത് പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന തരംഗവും ഓക്സ് അച്ചുതണ്ടിലൂടെ നീങ്ങുന്നു. റിസീവർ അവരുടെ അടുത്തേക്ക് നീങ്ങുന്നു.തരംഗ വേഗത എന്നത് ശ്രദ്ധിക്കുക മീഡിയത്തിൻ്റെ ഗുണങ്ങളെ മാത്രം ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു, റിസീവറിൻ്റെയും ഉറവിടത്തിൻ്റെയും ചലനത്തെ ആശ്രയിക്കുന്നില്ല. അതിനാൽ, സ്ഥിരമായ ആവൃത്തിയിൽ ഉറവിടത്തിൻ്റെ ചലനം അത് പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന വൈബ്രേഷനുകൾ തരംഗദൈർഘ്യത്തിൽ മാറ്റം വരുത്തുകയേ ഉള്ളൂ. തീർച്ചയായും, ആന്ദോളന കാലയളവിനുള്ള ഉറവിടം ദൂരം പോകും
, കൂടാതെ പ്രവേഗങ്ങളുടെ കൂട്ടിച്ചേർക്കൽ നിയമമനുസരിച്ച് തരംഗം അകന്നുപോകും ഉറവിടത്തിൽ നിന്ന്ദൂരത്തേക്ക്
, അതിനാൽ അതിൻ്റെ തരംഗദൈർഘ്യം
കുറവായിരിക്കും (ചിത്രം 6.11, ബി).

റിസീവറുമായി ബന്ധപ്പെട്ട്, വേവ്, വേഗത കൂട്ടിച്ചേർക്കൽ നിയമത്തിന് അനുസൃതമായി, വേഗതയിൽ നീങ്ങും.
സ്ഥിരമായ തരംഗദൈർഘ്യത്തിനും ആവൃത്തി ഉറവിടം മനസ്സിലാക്കുന്ന വൈബ്രേഷനുകൾ മാറുകയും തുല്യമാവുകയും ചെയ്യും

.

ഉറവിടവും റിസീവറും പരസ്പരം അകന്നുപോകുകയാണെങ്കിൽ, ആവൃത്തിക്കുള്ള ഫോർമുലയിൽ അടയാളങ്ങൾ മാറ്റേണ്ടതുണ്ട്. തൽഫലമായി, ഉറവിടവും റിസീവറും ഒരു നേർരേഖയിൽ നീങ്ങുമ്പോൾ റിസീവർ മനസ്സിലാക്കുന്ന ആന്ദോളന ആവൃത്തിക്കുള്ള ഒരൊറ്റ ഫോർമുല ഇതുപോലെ കാണപ്പെടും:

. (6.36)

ഈ സൂത്രവാക്യത്തിൽ നിന്ന് ഇത് പിന്തുടരുന്നത് ഒരു നിരീക്ഷകനെ സംബന്ധിച്ചിടത്തോളം, ഉദാഹരണത്തിന്, ഒരു സ്റ്റേഷനിൽ, സമീപിക്കുന്ന ട്രെയിനിൻ്റെ ശബ്ദ സിഗ്നലിൻ്റെ ആവൃത്തി ( υ തുടങ്ങിയവ =0, υ IST >0)

നിങ്ങൾ സ്റ്റേഷനിൽ നിന്ന് മാറുമ്പോൾ കൂടുതലും കുറവും ആയിരിക്കും. ഉദാഹരണത്തിന്, ശബ്ദത്തിൻ്റെ വേഗത υ = 340 m/s, ട്രെയിനിൻ്റെ വേഗത υ = 72 km/h, ശബ്ദ സിഗ്നലിൻ്റെ ആവൃത്തി ν 0 = 1000 Hz (ഈ ആവൃത്തി മനുഷ്യന് നന്നായി മനസ്സിലാക്കാം. ചെവി, 10 Hz-ൽ കൂടുതൽ ഫ്രീക്വൻസി വ്യത്യാസമുള്ള ശബ്ദ തരംഗങ്ങളെ ചെവി വേർതിരിക്കുന്നു), അപ്പോൾ ചെവി മനസ്സിലാക്കുന്ന സിഗ്നലിൻ്റെ ആവൃത്തി ഉള്ളിൽ വ്യത്യാസപ്പെടും

=

ഉറവിടവും റിസീവറും അവയെ ബന്ധിപ്പിക്കുന്ന നേർരേഖയിലേക്ക് ഒരു കോണിൽ നയിക്കുന്ന വേഗതയിൽ നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ, ആവൃത്തി കണക്കാക്കാൻ , റിസീവർ മനസ്സിലാക്കിയാൽ, നിങ്ങൾ ഈ നേർരേഖയിലേക്ക് അവയുടെ വേഗതയുടെ പ്രൊജക്ഷനുകൾ എടുക്കേണ്ടതുണ്ട് (ചിത്രം 6.11, സി):

. (6.37)

വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾക്കും ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം നിരീക്ഷിക്കപ്പെടുന്നു. എന്നാൽ വ്യത്യസ്തമായി

ഇലാസ്റ്റിക് തരംഗങ്ങൾ, വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾ ഒരു മാധ്യമത്തിൻ്റെ അഭാവത്തിൽ, ഒരു ശൂന്യതയിൽ പ്രചരിപ്പിക്കാൻ കഴിയും. തൽഫലമായി, വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾക്ക് മാധ്യമവുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ ഉറവിടത്തിൻ്റെയും റിസീവറിൻ്റെയും ചലന വേഗത പ്രശ്നമല്ല. വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾക്കായി, ചലിക്കുന്ന റഫറൻസ് ഫ്രെയിമിലെ ലോറൻ്റ്സ് പരിവർത്തനങ്ങളും സമയ വിപുലീകരണവും കണക്കിലെടുത്ത് ഉറവിടത്തിൻ്റെയും റിസീവറിൻ്റെയും ചലനത്തിൻ്റെ ആപേക്ഷിക വേഗത പരിഗണിക്കേണ്ടത് ആവശ്യമാണ്.

നമുക്ക് പരിഗണിക്കാം രേഖാംശ ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം.റിസീവർ രേഖപ്പെടുത്തുന്ന വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങളുടെ ആവൃത്തിക്കായി നമുക്ക് ഒരു ഫോർമുല കണ്ടെത്താം, ഒരു പ്രത്യേക സാഹചര്യത്തിൽ, ഉറവിടവും റിസീവറും അവയെ ബന്ധിപ്പിക്കുന്ന നേർരേഖയുടെ ദിശയിൽ പരസ്പരം നീങ്ങുന്നു. രണ്ട് ഐ.എസ്.ഒ. – ചലനരഹിത ഐ.എസ്.ഒ. TO(ഇതിൽ ഒരു സ്റ്റേഷണറി ഇഎംഡബ്ല്യു റിസീവർ ഉണ്ട്) കൂടാതെ കോർഡിനേറ്റ് അക്ഷങ്ങൾക്കൊപ്പം അതിനോട് ആപേക്ഷികമായി നീങ്ങുന്നു ഓഒപ്പം ഓ'ഐ.എസ്.ഒ. TO′ (ഇതിൽ വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങളുടെ ഒരു നിശ്ചല ഉറവിടം അടങ്ങിയിരിക്കുന്നു) (ചിത്രം 6.12,a).

I.S.O-യിൽ എന്താണ് നിരീക്ഷിക്കുന്നതെന്ന് നമുക്ക് നോക്കാം. TOഒപ്പം TO".

1. ഐ.എസ്.ഒ.TO ′ . വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗ സ്രോതസ്സ് നിശ്ചലവും കോർഡിനേറ്റ് അക്ഷത്തിൻ്റെ ഉത്ഭവസ്ഥാനത്ത് സ്ഥിതി ചെയ്യുന്നതുമാണ് ഓ′ (ചിത്രം 6.12,എ). ഇത് I.S.O യിൽ പുറപ്പെടുവിക്കുന്നു. TO′ കാലഘട്ടത്തോടുകൂടിയ EMW
, ആവൃത്തികൾ
തരംഗദൈർഘ്യവും
.

റിസീവർ നീങ്ങുന്നു, പക്ഷേ അതിൻ്റെ ചലനം സ്വീകരിച്ച സിഗ്നലിൻ്റെ ആവൃത്തിയിലെ മാറ്റത്തെ ബാധിക്കില്ല. S.T.O. യുടെ രണ്ടാമത്തെ പോസ്റ്റുലേറ്റ് അനുസരിച്ച്, റിസീവറുമായി ബന്ധപ്പെട്ട വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗത്തിൻ്റെ വേഗത എല്ലായ്പ്പോഴും തുല്യമായിരിക്കും എന്നതാണ് ഇതിന് കാരണം. കൂടെ,അതിനാൽ ഐ.എസ്.ഒ.യിൽ റിസീവർ സ്വീകരിച്ച തരംഗത്തിൻ്റെ ആവൃത്തി. TO"തുല്യവും ആയിരിക്കും ,

2. ഐ.എസ്.ഒ.TO . EMW റിസീവർ നിശ്ചലമാണ്, EMW ഉറവിടം അച്ചുതണ്ടിൻ്റെ ദിശയിലേക്ക് നീങ്ങുന്നു ഓവേഗതയോടെ . അതിനാൽ, സ്രോതസ്സിനായി സമയം ഡൈലേഷൻ്റെ ആപേക്ഷിക പ്രഭാവം കണക്കിലെടുക്കേണ്ടത് ആവശ്യമാണ്. ഇതിനർത്ഥം ഈ നിഷ്ക്രിയ റഫറൻസ് ഫ്രെയിമിലെ ഉറവിടം പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന തരംഗത്തിൻ്റെ കാലഘട്ടം I.S.O-യിലെ തരംഗത്തിൻ്റെ കാലഘട്ടത്തേക്കാൾ വലുതായിരിക്കും.
().

തരംഗദൈർഘ്യത്തിന് , റിസീവറിൻ്റെ ദിശയിൽ ഉറവിടം പുറപ്പെടുവിക്കുന്നത്, എഴുതാം

ഈ പദപ്രയോഗം കാലഘട്ടത്തെ അനുവദിക്കുന്നു ടിആവൃത്തികളും I.S.O-യിലെ EMW റിസീവർ മനസ്സിലാക്കിയത് TO,ഇനിപ്പറയുന്ന സൂത്രവാക്യങ്ങൾ എഴുതുക:

, (6.38)

ഐ.എസ്.ഒ.യിലെ റിസീവറുമായി ബന്ധപ്പെട്ട വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗത്തിൻ്റെ വേഗത കണക്കിലെടുക്കുമ്പോൾ അത് കണക്കിലെടുക്കുന്നു. TOതുല്യമാണ് കൂടെ.

ഉറവിടവും റിസീവറും നീക്കം ചെയ്താൽ, ഫോർമുലയിലെ അടയാളങ്ങൾ മാറ്റേണ്ടത് ആവശ്യമാണ് (6.38). ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ഉറവിടം പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന തരംഗ ആവൃത്തിയുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ റിസീവർ രേഖപ്പെടുത്തിയ റേഡിയേഷൻ ആവൃത്തി കുറയും, അതായത്. ദൃശ്യപ്രകാശ സ്പെക്ട്രത്തിൽ ഒരു ചുവന്ന ഷിഫ്റ്റ് നിരീക്ഷിക്കപ്പെടുന്നു.

നിങ്ങൾക്ക് കാണാനാകുന്നതുപോലെ, എക്സ്പ്രഷനിൽ (6.38) ഉറവിടത്തിൻ്റെയും റിസീവറിൻ്റെയും വേഗത പ്രത്യേകം ഉൾപ്പെടുന്നില്ല, അവയുടെ ആപേക്ഷിക ചലനത്തിൻ്റെ വേഗത മാത്രം.

വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾക്കും ഇത് നിരീക്ഷിക്കപ്പെടുന്നു തിരശ്ചീന ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, ഇത് ചലിക്കുന്ന നിഷ്ക്രിയ റഫറൻസ് ഫ്രെയിമിലെ ടൈം ഡൈലേഷൻ്റെ ഫലവുമായി ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു. വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗ സ്രോതസിൻ്റെ വേഗത നിരീക്ഷണ രേഖയ്ക്ക് ലംബമായിരിക്കുമ്പോൾ നമുക്ക് ഒരു നിമിഷം എടുക്കാം (ചിത്രം 6.12, ബി), തുടർന്ന് ഉറവിടം റിസീവറിലേക്ക് നീങ്ങുന്നില്ല, അതിനാൽ അത് പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന തരംഗത്തിൻ്റെ നീളം മാറില്ല. (
). സമയം ഡൈലേഷൻ്റെ ആപേക്ഷിക പ്രഭാവം മാത്രമാണ് അവശേഷിക്കുന്നത്

,
. (6.39)

തിരശ്ചീന ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റിന്, ആവൃത്തിയിലെ മാറ്റം രേഖാംശ ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റിനേക്കാൾ വളരെ കുറവായിരിക്കും. തീർച്ചയായും, രേഖാംശവും തിരശ്ചീനവുമായ ഇഫക്റ്റുകൾക്കായി സൂത്രവാക്യങ്ങൾ (6.38), (6.39) ഉപയോഗിച്ച് കണ്ടെത്തുന്ന ആവൃത്തികളുടെ അനുപാതം ഐക്യത്തേക്കാൾ വളരെ കുറവായിരിക്കും:
.

തിരശ്ചീന ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം പരീക്ഷണാത്മകമായി സ്ഥിരീകരിച്ചു, ഇത് പ്രത്യേക ആപേക്ഷികതാ സിദ്ധാന്തത്തിൻ്റെ സാധുത വീണ്ടും തെളിയിച്ചു.

സൂത്രവാക്യത്തിന് (6.39) അനുകൂലമായി ഇവിടെ അവതരിപ്പിച്ച വാദങ്ങൾ കർക്കശമാണെന്ന് നടിക്കുന്നില്ല, പക്ഷേ അവ ശരിയായ ഫലം നൽകുന്നു. പൊതുവേ, ഒരു ഏകപക്ഷീയമായ കോണിനായി നിരീക്ഷണരേഖയ്ക്കും ഉറവിടത്തിൻ്റെ വേഗതയ്ക്കും ഇടയിൽ , നമുക്ക് ഇനിപ്പറയുന്ന ഫോർമുല എഴുതാം

, (6.40) എവിടെ കോൺ - ഇത് നിരീക്ഷണ രേഖയ്ക്കും ഉറവിടത്തിൻ്റെ വേഗതയ്ക്കും ഇടയിലുള്ള കോണാണ്, കാണുക (ചിത്രം 6.12, ബി).

ഒരു മാധ്യമത്തിലെ ഇലാസ്റ്റിക് തരംഗങ്ങൾക്ക് തിരശ്ചീന ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം ഇല്ല. റിസീവർ മനസ്സിലാക്കുന്ന തരംഗത്തിൻ്റെ ആവൃത്തി നിർണ്ണയിക്കാൻ, സ്രോതസ്സിനെയും റിസീവറെയും ബന്ധിപ്പിക്കുന്ന നേർരേഖയിലേക്ക് വേഗതയുടെ പ്രൊജക്ഷനുകൾ എടുക്കുന്നു (ചിത്രം 6.11, സി കാണുക), ഇതിന് സമയ വിപുലീകരണം ഇല്ല എന്നതാണ് ഇതിന് കാരണം. ഇലാസ്റ്റിക് തരംഗങ്ങൾ.

ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റിന് വിശാലമായ പ്രായോഗിക പ്രയോഗങ്ങളുണ്ട്, ഉദാഹരണത്തിന്, നക്ഷത്രങ്ങളുടെയും ഗാലക്സികളുടെയും പ്രവേഗം അവയുടെ എമിഷൻ സ്പെക്ട്രയിലെ വരകളുടെ ഡോപ്ലർ (ചുവപ്പ്) ഷിഫ്റ്റ് ഉപയോഗിച്ച് അളക്കുന്നതിന്; റഡാറിലും സോണാറിലും ചലിക്കുന്ന ലക്ഷ്യങ്ങളുടെ വേഗത നിർണ്ണയിക്കുന്നതിന്; ആറ്റങ്ങളുടേയും തന്മാത്രകളുടേയും എമിഷൻ ലൈനുകൾ ഡോപ്ലർ വിശാലമാക്കിക്കൊണ്ട് ശരീരത്തിൻ്റെ താപനില അളക്കുന്നതിന്.

തിരമാലകളുടെ ഉറവിടം ഇടതുവശത്തേക്ക് നീങ്ങുന്നു. അപ്പോൾ ഇടതുവശത്ത് തിരമാലകളുടെ ആവൃത്തി കൂടുതലായി മാറുന്നു (കൂടുതൽ), വലതുവശത്ത് - താഴ്ന്നത് (കുറവ്), മറ്റൊരു വിധത്തിൽ പറഞ്ഞാൽ, തരംഗങ്ങളുടെ ഉറവിടം അത് പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന തരംഗങ്ങളുമായി പിടിക്കുകയാണെങ്കിൽ, തരംഗദൈർഘ്യം കുറയുന്നു. അത് നീക്കം ചെയ്താൽ, തരംഗദൈർഘ്യം വർദ്ധിക്കും.

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- റിസീവർ രേഖപ്പെടുത്തുന്ന തരംഗങ്ങളുടെ ആവൃത്തിയിലും നീളത്തിലും ഉള്ള മാറ്റം, അവയുടെ ഉറവിടത്തിൻ്റെ ചലനം കൂടാതെ/അല്ലെങ്കിൽ റിസീവറിൻ്റെ ചലനം മൂലമുണ്ടാകുന്ന മാറ്റം.

പ്രതിഭാസത്തിൻ്റെ സാരാംശം

സൈറണുള്ള ഒരു കാർ നിരീക്ഷകനെ മറികടന്ന് ഓടുമ്പോൾ ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം പ്രായോഗികമായി നിരീക്ഷിക്കാൻ എളുപ്പമാണ്. സൈറൺ ഒരു നിശ്ചിത ടോൺ പുറപ്പെടുവിക്കുന്നുവെന്ന് കരുതുക, അത് മാറുന്നില്ല. നിരീക്ഷകനുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ കാർ നീങ്ങാത്തപ്പോൾ, സൈറൺ പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന ശബ്ദം അവൻ കൃത്യമായി കേൾക്കുന്നു. എന്നാൽ കാർ നിരീക്ഷകൻ്റെ അടുത്തേക്ക് നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ, ശബ്ദ തരംഗങ്ങളുടെ ആവൃത്തി വർദ്ധിക്കും (നീളം കുറയും), സൈറൺ യഥാർത്ഥത്തിൽ പുറപ്പെടുവിക്കുന്നതിനേക്കാൾ ഉയർന്ന പിച്ച് നിരീക്ഷകൻ കേൾക്കും. കാർ നിരീക്ഷകനെ കടന്നുപോകുമ്പോൾ, സൈറൺ യഥാർത്ഥത്തിൽ ഉണ്ടാക്കുന്ന ശബ്ദം അവൻ കേൾക്കും. കാർ കൂടുതൽ ഓടുകയും അടുത്ത് പോകുന്നതിനുപകരം അകന്നുപോകുകയും ചെയ്യുമ്പോൾ, ശബ്ദ തരംഗങ്ങളുടെ കുറഞ്ഞ ആവൃത്തി (അതനുസരിച്ച്, നീളമുള്ള നീളം) കാരണം നിരീക്ഷകൻ താഴ്ന്ന ടോൺ കേൾക്കും.

ചാർജ്ജ് ചെയ്ത കണിക ആപേക്ഷിക വേഗതയിൽ ഒരു മാധ്യമത്തിൽ നീങ്ങുമ്പോൾ കേസും പ്രധാനമാണ്. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റുമായി നേരിട്ട് ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്ന ചെറൻകോവ് വികിരണം ലബോറട്ടറി സിസ്റ്റത്തിൽ രേഖപ്പെടുത്തിയിട്ടുണ്ട്.

ഗണിത വിവരണം

തരംഗ സ്രോതസ്സ് മീഡിയവുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ, തരംഗ ചിഹ്നങ്ങൾ തമ്മിലുള്ള ദൂരം (തരംഗദൈർഘ്യം) ചലനത്തിൻ്റെ വേഗതയെയും ദിശയെയും ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. സ്രോതസ്സ് റിസീവറിലേക്ക് നീങ്ങുന്നുവെങ്കിൽ, അതായത്, അത് പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന തരംഗത്തെ പിടിക്കുന്നുവെങ്കിൽ, തരംഗദൈർഘ്യം കുറയുന്നു, അത് നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ, തരംഗദൈർഘ്യം വർദ്ധിക്കുന്നു:

,

സ്രോതസ്സ് തരംഗങ്ങൾ പുറപ്പെടുവിക്കുന്ന ആവൃത്തി എവിടെയാണ്, മാധ്യമത്തിലെ തരംഗങ്ങളുടെ വ്യാപനത്തിൻ്റെ വേഗത, മാധ്യമവുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ തരംഗ സ്രോതസ്സിൻ്റെ വേഗത (ഉറവിടം റിസീവറിനെ സമീപിക്കുകയാണെങ്കിൽ പോസിറ്റീവ്, അത് നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ നെഗറ്റീവ്).

ഒരു നിശ്ചിത റിസീവർ രേഖപ്പെടുത്തിയ ആവൃത്തി

മീഡിയവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട റിസീവറിൻ്റെ വേഗത എവിടെയാണ് (അത് ഉറവിടത്തിലേക്ക് നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ പോസിറ്റീവ്).

ഫോർമുല (2) ലെ ഫോർമുല (1) ൽ നിന്ന് ഫ്രീക്വൻസി മൂല്യം മാറ്റിസ്ഥാപിക്കുന്നതിലൂടെ, പൊതുവായ കേസിൻ്റെ ഫോർമുല നമുക്ക് ലഭിക്കും:

പ്രകാശത്തിൻ്റെ വേഗത എവിടെയാണ്, റിസീവറുമായി (നിരീക്ഷകൻ) ആപേക്ഷികമായ സ്രോതസ്സിൻ്റെ വേഗതയാണ്, റിസീവറിൻ്റെ റഫറൻസ് സിസ്റ്റത്തിലെ ഉറവിടത്തിലേക്കുള്ള ദിശയും വേഗത വെക്റ്ററും തമ്മിലുള്ള കോണാണ്. ഉറവിടം നിരീക്ഷകനിൽ നിന്ന് റേഡിയൽ ആയി മാറുകയാണെങ്കിൽ, അത് സമീപിക്കുകയാണെങ്കിൽ - .

ആപേക്ഷിക ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം രണ്ട് കാരണങ്ങളാൽ സംഭവിക്കുന്നു:

• ഉറവിടത്തിൻ്റെയും റിസീവറിൻ്റെയും ആപേക്ഷിക ചലനത്തോടുകൂടിയ ഫ്രീക്വൻസി മാറ്റത്തിൻ്റെ ക്ലാസിക്കൽ അനലോഗ്;

അവസാന ഘടകം തിരശ്ചീന ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റിലേക്ക് നയിക്കുന്നു, വേവ് വെക്റ്ററും സ്രോതസ് വേഗതയും തമ്മിലുള്ള കോൺ . ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ആവൃത്തിയിലെ മാറ്റം ക്ലാസിക്കൽ അനലോഗ് ഇല്ലാത്ത തികച്ചും ആപേക്ഷിക ഫലമാണ്.

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം എങ്ങനെ നിരീക്ഷിക്കാം

ഈ പ്രതിഭാസം ഏതെങ്കിലും തരംഗങ്ങളുടെയും കണികാ പ്രവാഹങ്ങളുടെയും സവിശേഷതയായതിനാൽ, ശബ്ദത്തിനായി നിരീക്ഷിക്കുന്നത് വളരെ എളുപ്പമാണ്. ശബ്ദ വൈബ്രേഷനുകളുടെ ആവൃത്തി പിച്ച് ആയി ചെവി മനസ്സിലാക്കുന്നു. വേഗത്തിൽ ഓടുന്ന ഒരു കാറോ ട്രെയിനോ നിങ്ങളുടെ അരികിലൂടെ കടന്നുപോകുമ്പോൾ ഒരു ശബ്ദം പുറപ്പെടുവിക്കുമ്പോൾ നിങ്ങൾ ഒരു സാഹചര്യത്തിനായി കാത്തിരിക്കേണ്ടതുണ്ട്, ഉദാഹരണത്തിന്, ഒരു സൈറൺ അല്ലെങ്കിൽ ഒരു ബീപ്പ്. കാർ നിങ്ങളുടെ അടുത്തേക്ക് വരുമ്പോൾ, ശബ്ദത്തിൻ്റെ പിച്ച് കൂടുതലായിരിക്കുമെന്ന് നിങ്ങൾ കേൾക്കും, തുടർന്ന്, കാർ നിങ്ങളിലേക്ക് എത്തുമ്പോൾ, അത് കുത്തനെ കുറയും, തുടർന്ന്, അത് നീങ്ങുമ്പോൾ, കാർ താഴ്ന്ന നോട്ടിൽ ഹോൺ ചെയ്യും.

അപേക്ഷ

• ഒരു വസ്തുവിൽ നിന്ന് പ്രതിഫലിക്കുന്ന സിഗ്നലിൻ്റെ ആവൃത്തിയിലെ മാറ്റം അളക്കുന്ന റഡാറാണ് ഡോപ്ലർ റഡാർ. ആവൃത്തിയിലെ മാറ്റത്തെ അടിസ്ഥാനമാക്കി, വസ്തുവിൻ്റെ വേഗതയുടെ റേഡിയൽ ഘടകം കണക്കാക്കുന്നു (വസ്തുവിലൂടെയും റഡാറിലൂടെയും കടന്നുപോകുന്ന ഒരു നേർരേഖയിലേക്കുള്ള പ്രവേഗത്തിൻ്റെ പ്രൊജക്ഷൻ). ഡോപ്ലർ റഡാറുകൾ വിവിധ മേഖലകളിൽ ഉപയോഗിക്കാം: വിമാനം, കപ്പലുകൾ, കാറുകൾ, ഹൈഡ്രോമീറ്ററുകൾ (ഉദാഹരണത്തിന്, മേഘങ്ങൾ), കടൽ, നദി പ്രവാഹങ്ങൾ, മറ്റ് വസ്തുക്കൾ എന്നിവയുടെ വേഗത നിർണ്ണയിക്കാൻ.

• ജ്യോതിശാസ്ത്രം
  • നക്ഷത്രങ്ങളുടെയും താരാപഥങ്ങളുടെയും മറ്റ് ആകാശഗോളങ്ങളുടെയും ചലനത്തിൻ്റെ റേഡിയൽ പ്രവേഗം നിർണ്ണയിക്കുന്നത് സ്പെക്ട്രം ലൈനുകളുടെ സ്ഥാനചലനം അനുസരിച്ചാണ്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ് ഉപയോഗിച്ച്, അവയുടെ റേഡിയൽ വേഗത നിർണ്ണയിക്കുന്നത് ആകാശഗോളങ്ങളുടെ സ്പെക്ട്രത്തിൽ നിന്നാണ്. പ്രകാശ വൈബ്രേഷനുകളുടെ തരംഗദൈർഘ്യത്തിലെ മാറ്റം, സ്രോതസ്സിൻ്റെ സ്പെക്ട്രത്തിലെ എല്ലാ സ്പെക്ട്രൽ ലൈനുകളും അതിൻ്റെ റേഡിയൽ പ്രവേഗം നിരീക്ഷകനിൽ നിന്ന് (ചുവപ്പ് ഷിഫ്റ്റ്) അകന്നുപോയാൽ നീളമുള്ള തരംഗങ്ങളിലേക്കും ദിശയാണെങ്കിൽ ഹ്രസ്വമായവയിലേക്കും മാറുന്നു എന്ന വസ്തുതയിലേക്ക് നയിക്കുന്നു. അതിൻ്റെ റേഡിയൽ പ്രവേഗം നിരീക്ഷകനിലേക്കാണ് (വയലറ്റ് ഷിഫ്റ്റ്) . പ്രകാശത്തിൻ്റെ വേഗതയുമായി (300,000 കി.മീ/സെ) താരതമ്യം ചെയ്യുമ്പോൾ സ്രോതസ്സിൻ്റെ വേഗത ചെറുതാണെങ്കിൽ, റേഡിയൽ വേഗത, ഏതെങ്കിലും സ്പെക്ട്രൽ രേഖയുടെ തരംഗദൈർഘ്യത്തിലെ മാറ്റത്താൽ ഗുണിച്ച് അതിൻ്റെ തരംഗദൈർഘ്യം കൊണ്ട് ഹരിച്ച പ്രകാശത്തിൻ്റെ വേഗതയ്ക്ക് തുല്യമാണ്. ഒരു നിശ്ചല സ്രോതസ്സിലെ അതേ വരി.
  • സ്പെക്ട്രൽ ലൈനുകളുടെ വീതി കൂട്ടിയാണ് നക്ഷത്രങ്ങളുടെ താപനില നിശ്ചയിക്കുന്നത്
• നോൺ-ഇൻവേസിവ് ഫ്ലോ വെലോസിറ്റി അളക്കൽ. ദ്രാവകങ്ങളുടെയും വാതകങ്ങളുടെയും ഒഴുക്ക് നിരക്ക് അളക്കാൻ ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം ഉപയോഗിക്കുന്നു. ഈ രീതിയുടെ പ്രയോജനം, സെൻസറുകൾ നേരിട്ട് ഫ്ലോയിലേക്ക് സ്ഥാപിക്കേണ്ട ആവശ്യമില്ല എന്നതാണ്. മീഡിയത്തിൻ്റെ അസന്തുലിതാവസ്ഥയിൽ (സസ്പെൻഷൻ കണങ്ങൾ, പ്രധാന ഒഴുക്കുമായി കലരാത്ത ദ്രാവക തുള്ളികൾ, ഗ്യാസ് കുമിളകൾ) അൾട്രാസൗണ്ട് ചിതറിച്ചാണ് വേഗത നിർണ്ണയിക്കുന്നത്.
• സുരക്ഷാ അലാറങ്ങൾ. ചലിക്കുന്ന വസ്തുക്കളെ കണ്ടെത്താൻ
• കോർഡിനേറ്റുകളുടെ നിർണ്ണയം. കോസ്പാസ്-സാർസാറ്റ് സാറ്റലൈറ്റ് സിസ്റ്റത്തിൽ, ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ് ഉപയോഗിച്ച്, അതിൽ നിന്ന് ലഭിക്കുന്ന റേഡിയോ സിഗ്നലിൽ നിന്നുള്ള ഉപഗ്രഹമാണ് നിലത്തെ ഒരു എമർജൻസി ട്രാൻസ്മിറ്ററിൻ്റെ കോർഡിനേറ്റുകൾ നിർണ്ണയിക്കുന്നത്.

കലയും സംസ്കാരവും

• അമേരിക്കൻ കോമഡി ടെലിവിഷൻ പരമ്പരയായ "ദി ബിഗ് ബാംഗ് തിയറി" യുടെ 1-ാം സീസണിൻ്റെ ആറാം എപ്പിസോഡിൽ, ഡോ. ഷെൽഡൺ കൂപ്പർ ഹാലോവീനിലേക്ക് പോകുന്നു, അതിനായി ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റിനെ പ്രതീകപ്പെടുത്തുന്ന ഒരു വേഷം അദ്ദേഹം ധരിക്കുന്നു. എന്നിരുന്നാലും, അവിടെയുള്ള എല്ലാവരും (അവൻ്റെ സുഹൃത്തുക്കൾ ഒഴികെ) അവൻ ഒരു സീബ്രയാണെന്ന് കരുതുന്നു.

കുറിപ്പുകൾ

ഇതും കാണുക

ലിങ്കുകൾ

• സമുദ്ര പ്രവാഹങ്ങൾ അളക്കാൻ ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം ഉപയോഗിക്കുന്നു

വിക്കിമീഡിയ ഫൗണ്ടേഷൻ. 2010.

മറ്റ് നിഘണ്ടുവുകളിൽ "ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം" എന്താണെന്ന് കാണുക:

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം ട്രാൻസ്മിറ്റർ റിസീവറുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ അല്ലെങ്കിൽ തിരിച്ചും നീങ്ങുമ്പോൾ സംഭവിക്കുന്ന ആവൃത്തിയിലുള്ള മാറ്റം. [എൽ.എം. നെവ്ദ്യേവ്. ടെലികമ്മ്യൂണിക്കേഷൻ സാങ്കേതികവിദ്യകൾ. ഇംഗ്ലീഷ്-റഷ്യൻ വിശദീകരണ നിഘണ്ടു റഫറൻസ് പുസ്തകം. എഡിറ്റ് ചെയ്തത് യു.എം. ഗോർനോസ്റ്റേവ. മോസ്കോ… സാങ്കേതിക വിവർത്തകൻ്റെ ഗൈഡ്

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- ഡോപ്ലെറിയോ റെയ്‌കിനിസ് സ്റ്റാറ്റസ് ടി സ്‌രിറ്റിസ് ഫിസിക്ക ആറ്റിറ്റിക്‌മെനിസ്: ഇംഗ്ലീഷ്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ് വോക്ക്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ്, m rus. ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, m; ഡോപ്ലർ പ്രതിഭാസം, n pranc. എഫറ്റ് ഡോപ്ലർ, എം … ഫിസിക്കോസ് ടെർമിൻ സോഡിനാസ്

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- ഡോപ്ലർ ഐഒ എഫക്റ്റാസ് സ്റ്റാറ്റസ് ടി സ്രൈറ്റിസ് ഓട്ടോമാറ്റിക് അറ്റിറ്റിക്മെനിസ്: ഇംഗ്ലീഷ്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ് വോക്ക്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ്, m rus. ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, m; ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, m pranc. എഫറ്റ് ഡോപ്ലർ, എം റൈസിയാ: സിനോനിമാസ് – ഡോപ്ലെരിയോ എഫെക്റ്റാസ് … ഓട്ടോമാറ്റിക്കോസ് ടെർമിൻ സോഡിനാസ്

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- ഡോപ്ലെറിയോ എഫെക്റ്റാസ് സ്റ്റാറ്റസ് ടി സ്രിറ്റിസ് എനെർഗെറ്റിക അപിബ്രൈറ്റിസ് സ്പിൻഡുലിയൂട്ട്സ് സ്റ്റെബിമോ ബാംഗോസ് ഇൽജിയോ പാസികേറ്റിമാസ്, സാൾട്ടിനിയുയി ജുഡൻ്റ് സ്റ്റെബിറ്റോജോ അറ്റ്‌വിൽജിയു. atitikmenys: ഇംഗ്ലീഷ്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ് വോക്ക്. ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, m rus. ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, m; ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം, എം... ഐസ്കിനാമസിസ് ഷിലുമിൻസ് ഇർ ബ്രാൻഡുവോലിൻ ടെക്നിക്കോസ് ടെർമിൻ സോഡിനാസ്

ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം- ഡോപ്ലെറിയോ എഫെക്റ്റസ് സ്റ്റാറ്റസ് ടി സ്രിറ്റിസ് സ്റ്റാൻഡേർറ്റിസാസിജ ഇർ മെട്രോളോജിയാ അപിബ്രീസ്റ്റിസ് മട്ടുഒജാമോസിയോസ് സ്പിൻഡുലിയൂട്ട്സ് ഡാസ്നിയോ പോക്കിറ്റിസ്, അറ്റ്സിരാൻഡാൻ്റിസ് ഡെൽ റിലിയറ്റിവിയോജോ ജൂഡീസിയോ ടാർപ് പിരിമിനിയോ സ്റ്റെബ്ലിയോ സ്റ്റീബിൻ. atitikmenys: ഇംഗ്ലീഷ്. ഡോപ്ലർ ഇഫക്റ്റ് വോക്ക്... പെങ്കികാൽബിസ് ഐസ്കിനാമസിസ് മെട്രോളോജിജോസ് ടെർമിൻ സോഡിനാസ്

തരംഗ സ്രോതസ്സിൽ നിന്ന് കുറച്ച് അകലെ വാതകത്തിലോ ദ്രാവകത്തിലോ ഉള്ള ഒരു ഉപകരണം ഉണ്ടായിരിക്കട്ടെ, അത് മാധ്യമത്തിൻ്റെ വൈബ്രേഷനുകൾ മനസ്സിലാക്കുന്നു, അതിനെ നമ്മൾ റിസീവർ എന്ന് വിളിക്കും. തരംഗങ്ങൾ പ്രചരിപ്പിക്കുന്ന മാധ്യമവുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ തരംഗങ്ങളുടെ ഉറവിടവും റിസീവറും നിശ്ചലമാണെങ്കിൽ, റിസീവർ മനസ്സിലാക്കുന്ന ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ആവൃത്തി ഉറവിടത്തിൻ്റെ ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ആവൃത്തിക്ക് തുല്യമായിരിക്കും. ഉറവിടം അല്ലെങ്കിൽ റിസീവർ അല്ലെങ്കിൽ ഇവ രണ്ടും മീഡിയവുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ, റിസീവർ മനസ്സിലാക്കുന്ന v ആവൃത്തിയിൽ നിന്ന് വ്യത്യസ്തമായി മാറിയേക്കാം ഈ പ്രതിഭാസത്തെ ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം എന്ന് വിളിക്കുന്നു.

ഉറവിടവും റിസീവറും അവയെ ബന്ധിപ്പിക്കുന്ന നേർരേഖയിലൂടെ നീങ്ങുന്നുവെന്ന് നമുക്ക് അനുമാനിക്കാം. ഉറവിടം റിസീവറിലേക്ക് നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ ഉറവിടത്തിൻ്റെ വേഗത പോസിറ്റീവും റിസീവറിൽ നിന്ന് അകലെയുള്ള ദിശയിലേക്ക് ഉറവിടം നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ നെഗറ്റീവ് ആയി കണക്കാക്കും. അതുപോലെ, റിസീവർ ഉറവിടത്തിലേക്ക് നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ റിസീവറിൻ്റെ വേഗത പോസിറ്റീവ് ആയി കണക്കാക്കും, റിസീവർ ഉറവിടത്തിൽ നിന്ന് അകന്ന ദിശയിലേക്ക് നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ നെഗറ്റീവ് ആയി കണക്കാക്കും.

ഉറവിടം ചലനരഹിതവും ആവൃത്തിയിൽ ആന്ദോളനം ചെയ്യുന്നതും ആണെങ്കിൽ, ഉറവിടം ആന്ദോളനം പൂർത്തിയാകുമ്പോഴേക്കും, ആദ്യത്തെ ആന്ദോളനം സൃഷ്ടിച്ച തരംഗത്തിൻ്റെ "ക്രെസ്റ്റ്" മീഡിയത്തിൽ ഒരു പാത v സഞ്ചരിക്കാൻ സമയമുണ്ടാകും (v എന്നത് വേഗതയാണ്. മാധ്യമവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട തരംഗത്തിൻ്റെ പ്രചരണം). തൽഫലമായി, സ്രോതസ്സ് സൃഷ്ടിക്കുന്ന തരംഗങ്ങൾ ഒരു സെക്കൻഡിൽ "ക്രെസ്റ്റുകൾ", "ട്രഫ്സ്" എന്നിവയുടെ നീളത്തിൽ യോജിക്കും. സ്രോതസ്സ് മീഡിയവുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ വേഗതയിൽ നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ, ഉറവിടം ആന്ദോളനം പൂർത്തിയാക്കുന്ന നിമിഷത്തിൽ, ആദ്യത്തെ ആന്ദോളനം സൃഷ്ടിച്ച "റിഡ്ജ്" ഉറവിടത്തിൽ നിന്ന് അകലെ സ്ഥിതിചെയ്യും (ചിത്രം 103.1). തൽഫലമായി, തരംഗത്തിൻ്റെ "ക്രെസ്റ്റുകളും" "തൊട്ടികളും" നീളത്തിൽ യോജിക്കും, അങ്ങനെ തരംഗദൈർഘ്യം തുല്യമായിരിക്കും

ഒരു സെക്കൻഡിനുള്ളിൽ, "വരമ്പുകളും" "താഴ്വരകളും" സ്റ്റേഷണറി റിസീവറിലൂടെ കടന്നുപോകും, ​​വി നീളത്തിൽ കിടക്കുന്നു. റിസീവർ വേഗതയിൽ നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ, 1 സെക്കൻഡ് നീണ്ടുനിൽക്കുന്ന സമയ ഇടവേളയുടെ അവസാനം അത് ഒരു "വിഷാദം" കാണും, ഈ ഇടവേളയുടെ തുടക്കത്തിൽ അതിൻ്റെ നിലവിലെ സ്ഥാനത്ത് നിന്ന് സംഖ്യാപരമായി തുല്യമായ ദൂരം കൊണ്ട് വേർതിരിച്ചിരിക്കുന്നു.

അങ്ങനെ, റിസീവർ സംഖ്യാപരമായി തുല്യമായ (ചിത്രം 103.2) നീളത്തിൽ യോജിക്കുന്ന "വരമ്പുകൾ", "താഴ്വരകൾ" എന്നിവയുമായി ബന്ധപ്പെട്ട രണ്ടാമത്തെ ആന്ദോളനങ്ങളിൽ മനസ്സിലാക്കുകയും ഒരു ആവൃത്തിയിൽ ആന്ദോളനം ചെയ്യുകയും ചെയ്യും.

ഈ ഫോർമുലയിൽ K എന്നതിന് പകരം പദപ്രയോഗം (103.1), നമുക്ക് ലഭിക്കും

(103.2)

സ്രോതസ്സും റിസീവറും തമ്മിലുള്ള ദൂരം കുറയുന്ന തരത്തിൽ നീങ്ങുമ്പോൾ, റിസീവർ മനസ്സിലാക്കുന്ന ഫ്രീക്വൻസി v ഉറവിട ആവൃത്തിയേക്കാൾ വലുതായി മാറുന്നുവെന്ന് ഫോർമുലയിൽ നിന്ന് (103.2) പറയുന്നു.

സ്രോതസ്സും റിസീവറും തമ്മിലുള്ള ദൂരം കൂടുകയാണെങ്കിൽ, v എന്നതിനേക്കാൾ കുറവായിരിക്കും

സ്രോതസ്സിലൂടെയും റിസീവറിലൂടെയും കടന്നുപോകുന്ന നേർരേഖയുമായി പ്രവേഗങ്ങളുടെ ദിശകൾ പൊരുത്തപ്പെടുന്നില്ലെങ്കിൽ, ഫോർമുലയ്ക്ക് (103.2) പകരം വെക്റ്ററുകളുടെ പ്രൊജക്ഷനുകൾ നിർദ്ദിഷ്ട നേർരേഖയുടെ ദിശയിലേക്ക് കൊണ്ടുപോകേണ്ടത് ആവശ്യമാണ്.

സൂത്രവാക്യത്തിൽ നിന്ന് (103.2) ശബ്ദ തരംഗങ്ങൾക്കുള്ള ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം നിർണ്ണയിക്കുന്നത് ശബ്ദം പ്രചരിപ്പിക്കുന്ന മാധ്യമവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട ഉറവിടത്തിൻ്റെയും റിസീവറിൻ്റെയും ചലന വേഗതയാണ്. പ്രകാശ തരംഗങ്ങൾക്കും ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം നിരീക്ഷിക്കപ്പെടുന്നു, എന്നാൽ ആവൃത്തി മാറ്റുന്നതിനുള്ള ഫോർമുലയ്ക്ക് (103.2) വ്യത്യസ്തമായ രൂപമുണ്ട്. പ്രകാശ തരംഗങ്ങൾക്ക് വൈബ്രേഷനുകൾ "വെളിച്ചം" ഉണ്ടാക്കുന്ന ഒരു മെറ്റീരിയൽ മീഡിയം ഇല്ല എന്നതാണ് ഇതിന് കാരണം. അതിനാൽ, "ഇടത്തരം" എന്നതുമായി ബന്ധപ്പെട്ട പ്രകാശ സ്രോതസ്സിൻ്റെയും റിസീവറിൻ്റെയും വേഗത അർത്ഥമാക്കുന്നില്ല. പ്രകാശത്തിൻ്റെ കാര്യത്തിൽ, റിസീവറിൻ്റെയും ഉറവിടത്തിൻ്റെയും ആപേക്ഷിക വേഗതയെക്കുറിച്ച് മാത്രമേ നമുക്ക് സംസാരിക്കാൻ കഴിയൂ. പ്രകാശ തരംഗങ്ങൾക്കുള്ള ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം ഈ വേഗതയുടെ വ്യാപ്തിയെയും ദിശയെയും ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. പ്രകാശ തരംഗങ്ങൾക്കുള്ള ഡോപ്ലർ പ്രഭാവം § 151 ൽ ചർച്ചചെയ്യുന്നു.